Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 634794)
Контекстум
Руконтекст антиплагиат система
Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки  / №4 2008

Метод интегральных уравнений для неоднородного волновода с нелинейным заполнением по закону Керра (90,00 руб.)

0   0
Первый авторКуприянова
АвторыСмирнов Ю.Г.
ИздательствоМ.: ПРОМЕДИА
Страниц6
ID269794
АннотацияРассмотрен случай распространения электромагнитных волн в цилиндрическом диэлектрическом волноводе. Задача решается в цилиндрической системе координат, причем диэлектрическая проницаемость внутри волновода предполагается зависящей от радиальной компоненты электромагнитного поля по закону Керра.
УДК519.6
ББК22.19
Куприянова, С.Н. Метод интегральных уравнений для неоднородного волновода с нелинейным заполнением по закону Керра / С.Н. Куприянова, Ю.Г. Смирнов // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2008 .— №4 .— С. 26-31 .— URL: https://rucont.ru/efd/269794 (дата обращения: 25.04.2024)

Предпросмотр (выдержки из произведения)

С. Н. Куприянова, Ю. Г. Смирнов МЕТОД ИНТЕГРАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ ДЛЯ НЕОДНОРОДНОГО ВОЛНОВОДА С НЕЛИНЕЙНЫМ ЗАПОЛНЕНИЕМ ПО ЗАКОНУ КЕРРА Рассмотрен случай распространения электромагнитных волн в цилиндрическом диэлектрическом волноводе. <...> Задача решается в цилиндрической системе координат, причем диэлектрическая проницаемость внутри волновода предполагается зависящей от радиальной компоненты электромагнитного поля по закону Керра. <...> Рассмотрим задачу о собственных волнах цилиндрического диэлектрического волновода. <...> Пусть все трехмерное пространство R3 заполнено изотропной средой без источников с диэлектрической проницаемостью ε1 = const . <...> В эту среду помещен цилиндрический диэлектрический волновод неоднородного заполнения с образующей, параллельной оси OZ , и попереч2 } ным сечением W := { х : х1 + х22 < R 2 . <...> Будем предполагать гармоническую зависимость полей от времени в виде [1]: <...> где ω – круговая частота; Е , Е + , Н , Н − – вещественные искомые функции. <...> Везде ниже множители cos ωt , sin ωt будем опускать. <...> Пусть диэлектрическая проницаемость ε внутри цилиндра определяется по закону Керра [2]. <...> Требуется отыскать поверхностные волны, распространяющиеся вдоль образующей волновода, т.е. собственные волны структуры. <...> Электромагнитное поле Е, Н удовлетворяет системе уравнений Максвелла rot H = −iωεE ; <...> (2) rot E = iωμH , условиям непрерывности касательных составляющих поля H τ и Eτ при переходе через границу волновода и условиям экспоненциального затухания поля на бесконечности. <...> Перейдем к цилиндрической системе координат (ρ, ϕ, z ) . <...> Тогда уравнения Максвелла примут следующий вид: ∂Eϕ 1 ∂ЕZ <...> (15) Решение задачи будем искать в форме осесимметричных волн Eϕ (ρ, γ, z ) = u (ρ, γ )eiγz , где γ – вещественная постоянная распространения волны. <...> Поволжский регион Таким образом, уравнение (15) может быть переписано в виде 1 <...> Условия сопряжения на поверхности волновода преобразуются к виду  Eϕ  = 0 и [ H z ]ρ= R = 0 , что дает ρ= R <...> Сформулируем теперь краевую <...>