Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 567090)
Консорциум Контекстум Информационная технология сбора цифрового контента
Уважаемые СТУДЕНТЫ и СОТРУДНИКИ ВУЗов, использующие нашу ЭБС. Рекомендуем использовать новую версию сайта.

Концепции, подходы и постановки краевых задач механики сплошных сред (110,00 руб.)

0   0
АвторыСпорыхин Анатолий Николаевич
ИздательствоИздательский дом ВГУ
Страниц33
ID702500
АннотацияДанные материалы предназначены для углубленного самостоятельного изучения студентами направления "Механика и математическое моделирования" специализаций "Механика деформируемых тел и сред" и " Математическое моделирование и компьютерный инжиниринг" теоретического раздела по курсу "Механика сплошной среды". Оно содержит краткое описание постановок краевых задач механики сплошных сред. Приведены полные системы уравнений для простейших моделей сплошных сред. Даны подходы и методы построения уравнений состояния и полных систем уравнений для сплошных сред. Приведены примеры и контрольные тесты.
Кому рекомендованоРекомендовано студентам факультета ПММ, изучающим курс «Механика сплошной среды».
Концепции, подходы и постановки краевых задач механики сплошных сред / А.Н. Спорыхин .— Воронеж : Издательский дом ВГУ, 2018 .— 33 с. — URL: https://rucont.ru/efd/702500 (дата обращения: 25.07.2021)

Предпросмотр (выдержки из произведения)

Концепции,_подходы_и_постановки_краевых_задач_механики_сплошных_сред.pdf
МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «ВОРОНЕЖСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» А. Н. Спорыхин КОНЦЕПЦИИ, ПОДХОДЫ И ПОСТАНОВКИ КРАЕВЫХ ЗАДАЧ МЕХАНИКИ СПЛОШНЫХ СРЕД Учебно-методическое пособие Воронеж Издательский дом ВГУ 2018
Стр.1
ВВЕДЕНИЕ Введение.............................................................................................................4 §1 Универсальные уравнения...........................................................................5 §2 Полные системы уравнений для простейших моделей сплошных сред................................................................................................................................8 §3 Идеальные классические тела. Метод построения реологических уравнений простейших сложных сплошных сред.........................................................23 Библиографический список............................................................................32 3
Стр.3
I. Рассмотрим движение сплошной среды относительно инерциальной системы координат с точки зрения Эйлера. Тогда система универсальных уравнений такова: а) в перемещениях 1) d    0  dt  a k t v 2)  i k       k v v e e 3)     i j k k ij 4) 1 2   i , , , k  w v t ki i . Здесь 16 уравнений (массовые силы заданы), а неизвестных 25 iv a p w – система 1)-4) не полная. Если имеет место классический случай (п. 5) ppij , ,ij i  ji  , то неизвестных станет на 3 меньше. б) в скоростях перемещений 1) d    0  dt  a j k t v 2)  i k       k v v e e 3) e    vj i 1 i 2  i j v  . Здесь 13 уравнений, а неизвестных 22. В классическом случае неизвестных на 3 меньше. Система уравнений 1)-3) не полная. II. Рассмотрим движение сплошной среды относительно неинерциальной системы координат с точки зрения Лагранжа. Тогда система уравнений такова: 6 a F p v k k ik j i i jw w w w  a F p v k k ik
Стр.6
а) в перемещениях Задаем 00 ggij   gg/   0 3) ij 1 2 0 ik i  , либо gg    – известно, так как это плотность среды в  , ij 0 начальном, недеформированном, состоянии. 1) 2) Fp  0 k        i w w w wj k 0 j 4) ij  gg  1 i 2 j ij ,  0 ij  . ,  . Очевидно, что в классическом случае разница между количеством неизвестных и количеством уравнений равна 6. Система 1)-4) не полная. g p w  Здесь 16 уравнений, а неизвестных, входящих в них, 25 ki , ,ij i б) в скоростях перемещений 1.  gg/   0 i 3. e    vj i  1 i 2 j 4. eij  1 2  i j v dgij dt . Имеем 16 уравнений, а неизвестных, входящих в них, 25. Вопросы: 1. Показать, что в последнем примере число неизвестных действительно равно 25, указать их. 7 0 2. Fp  0 k ik  0 j i i k 0 0 – уравнение неразрывности
Стр.7
2. Почему в системах уравнений как в случае а), так и в случае б) не привлечены уравнения совместности деформаций и, соответственно, уравнения совместности скоростей деформаций? 3. Какая из приведенных систем уравнений соответствует геометрически нелинейному варианту? §2 ПОЛНЫЕ СИСТЕМЫ УРАВНЕНИЙ ДЛЯ ПРОСТЕЙШИХ МОДЕЛЕЙ СПЛОШНЫХ СРЕД Убедились, что универсальных уравнений недостаточно для описания движения конкретной сплошной среды, так как число уравнений меньше числа входящих в них неизвестных, система не полная. Построение полных систем уравнений, описывающих движение конкретной сплошной среды, связано с построением моделей сплошных сред. Очевидно, построить полную систему уравнений – это значит построить математическую модель изучаемой среды. Построение моделей сплошных сред связано с экспериментом, либо они просто постулируются. В этом параграфе рассмотрим простейшие модели сред, ограничившись случаем, когда свойства сред и изучаемые процессы таковы, что для описания их механического движения не надо привлекать термодинамические уравнения. Одной из первых моделей является модель идеальной жидкости и газа, реологические уравнения которых имеют вид ij p pg . ij Установление этой зависимости связано с экспериментальных изучением свойств материала. Из этого соотношения следует, что в идеальной жидкости (газе) тензор напряжения задается одним числом – p – давлением. В рамках этой реологии получают уравнения движения идеальной жидкости – уравнения Эйлера. В общем случае криволинейной системы координат они таковы: 8
Стр.8
       v k t dt v v v F g p  l k k 1 ki li . Эта система уравнений совместно с уравнением неразрывности 0 d    есть система 4-х уравнений относительно 5 неизвестных    pv , массовые силы заданы, система неполная. Предположение о несжимаемости идеальной жидкости (газа) дает уравнение ,,  i d , которое в общем dt 0 случае криволинейной системы координат записывается в форме 0 dt v l емой жидкости (газа) запишется так а)        v б) k t dt v v F g p  l k d    0 l v в)  . v 0 Здесь 5 уравнений относительно 5 неизвестных  pv . ,,  i Вопросы: 1. Исходя из а), б), в) привести полную систему уравнений в случае однородной несжимаемой идеальной жидкости. Указание: Если среда однородна, то плотность  постоянна в частице и одинакова для всех частиц. 2. Записать приведенную выше полную систему уравнений а), б), в) 1) в векторной форме; 2) в проекциях на декартовы оси; 3) в сферической системе координат; 9 l k 1 ki li d    . Таким образом, полная система уравнений идеальной несжимаl
Стр.9
4) в цилиндрической системе координат. 3. Пусть процесс течения идеальной сжимаемой жидкости баротропен, так что в каждой частице среды pf   , функция   f  считается известной. Привести полную систему уравнений движения идеальной сжимаемой жидкости в векторной форме. Выделяют две другие частные модели сплошных сред: модель линейного упругого тела и модель линейной вязкой жидкости. Упругим телом называется среда, в которой в каждой частице компоненты тензора напряжений  ij , представимы в виде ij    , ij ij p f . ij  g T , , i  Вязкой жидкостью называется среда, компоненты тензора напряжений p pg    e g T ij  ij , , ,  . i Опыты показывают, что во многих твердых телах при обычных условиях (небольшие температура и напряжение) напряжения и деформации связаны между собой законом Гука, а вязкие напряжения и скорости деформаций во многих жидких средах связаны между собой законом Навье-Стокса. В общем случае малых деформаций закон Гука представим соотношениями pAij ij   ,  а закон Навье-Стокса (закон вязкости Ньютона) соотношениями ij   Be  ij Здесь ij . A  и ij B  – компоненты четырехвалентных тензоров, которые являются физическими характеристиками данной сплошной среды. Если свойства среды одинаковы по всем направлениям, то среда изотропна, а если свойства среды в разных направлениях разные, то говорят, что среда анизотропна. Для изотропной среды все коэффициенты ij 10 A  , соответственно, B  ij – выра
Стр.10

Облако ключевых слов *


* - вычисляется автоматически