№ 4 ФИЗИКА АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Энергии связи и стабильность тяжелых и сверхтяжелых ядер Н. Н. Колесников Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, физический факультет, кафедра теоретической физики. <...> Статья поступила 18.04.2016, подписана в печать 17.05.2016. ядер, на основании которого показывается, что а) заряд Z∗ наиболее стабильного изобара растет пропорционально массовому числу A: Z∗ =aA+b, где a=0.355, b =9.3; б) энергия β-распада изобара Qβ(A,Z) пропорциональна разности Z −Z∗ : Qβ = k(Z −Z∗) + D, где k = 1.13 МэВ, а D зависит от четности A; в) энергия α-распада изобара, независимо от четности ядра, растет пропорционально разности Z −Z∗ : Qα(A,Z) = Q∗ Используется реалистическое безмодельное описание энергий тяжелых и сверхтяжелых A= A0 = 232, причем Q∗ где ε = 0.212 МэВ при A< A0 и ε = 0.0838 МэВ при A> A0 . <...> На основе полученных формул рассчитываются энергии α-распада для всех тяжелых и сверхтяжелых ядер при среднеквадратичном отклонении 0.2 МэВ. <...> Показывается, что вблизи A=A0 находится область наиболее стабильных (тяжелых и сверхтяжелых) ядер, а при A> 280 — область повышенной стабильности. изобар, энергии α- и β-распада. <...> Введение После открытия первых ядер трансфермиевых элементов естественным образом возник вопрос о границах существования сверхтяжелых ядер, прежде всего из-за угрозы спонтанного деления. <...> Если ориентироваться на вытекающую из жидкокапельной модели (LDM) [1] зависимость периода спонтанного деления Tsf от параметра делимости Z2/A, то следовало ожидать, что время жизни ядер с зарядом Z > 100 окажется меньше, чем 10−20 с, и, следовательно, они не должны существовать в природе. <...> На самом деле они оказались достаточно стабильными и даже удалось получить изотопы элементов с зарядом Z до 118 с относительно большим временем жизни порядка до секунд, распадающихся к тому же не только за счет спонтанного деления, но и путем α- и β-распада. <...> Это свидетельствовало о том, что макроскопическая модель описания тяжелых ядер <...>