' ИЗ КНИГ
этом;
05'}: ОДНОМ’Ь СЛУЧЗ‘Б aniafiamanmam ЦВИЩВНШ ТЯЖВЛНГО газа. <...> Бакъ извйзстно, а;2‚1абатичооыимъ 1виженйемъ жидкости называют}.
дниженйе такого сорта, когда любы: частица жидкости но army-mom „шт
и не отдаетъ никакого количество энергш
Пользуясь вторымъ началомъ термодинамики и обознаттк черозъ S
amponim Данной частицы Р въ моментт. t, мы momma) оказать7 что угловйемъ адпаобатичоскжо движенйя будет, слЪдующее равенство:
' а) 4,9 x о, гд’в (ZS есть приращенйе эптропйи данной насытит время (l1, Пзъ равенства (U нельзя ни въ капот) случат заключать о поотоннотвйз энтропш для любого момента, и любой точки—пространства ат
нятато жидкостью. <...> Такимъ образопъ могутъ существовать
алабатичеопйп движенйя, па, поторыхъ эптропЁя но постоянно въ любой
точкъ пространство и для любого момента: ‚
Has HPOJKHJIYHLELI‘O плЪлуетъ, что вообще ~Beth щйабатпчеопйя движонйя молоко роздплнтъ но два класса; къ первому должно отнести Т'Б движепш m. <...> KOTOphIlX'L онтропёя постоянна, т. о. по запиоитъ отъ t, x, y, z;
по второму должно отнести т'Ь ‚пижоны, m, попхъ эптропйп завысить отъ
L т, у, 2, однако Tam, что (IS то для каждой шиной. частицы. <...> PBS-auBaH довленйе п плотность пъыоторой зависимостыо, они дшпуспаютъ теорему Hehnholtz’a о сохранопйп вихрей; втвторыхъ они допускают любыл mamme чщътпцъ оовмЪсшмыя съ уровнепйпмп гидродипштшш; mam, minimum будетъ всегда адлабшгичоонимъ.
бы частицы эти пи лвпгалпсп
Адйабалпчеокйл ammonia второго класса. шпротивъ но lawn; M'BCTU TGO'
pews сохранены вихрей и налогшо'гъ ощъед‘влопньш ограничены но двиишийя magma, чаотпцъ. <...> Переходя ш, двпжоппщъ m) таком, mafia, ущвнопйо ооотошпл копорого есть уравнонйе Clapcyn‘m'u, Mb] может, сказать, что крот; {Шабатичеокпхъ движенйй, В'Ь mum щиплете и плотность связаны формулой:
"и : cous/
„7:
0,, . .
гм; о :- ; ар , с, . <...> ~— Temouuxocw при постоянном довлонш и объомърч <...>