120 – 120 2017 г. 25 января c Поправка к статье “О возможности динамической самополяризации ядерных спинов в квантовой точке” В. <...> Абалмасов1) Институт автоматики и электрометрии СО РАН, 630090 Новосибирск, Россия Поступила в редакцию 19 декабря 2016 г. Для самополяризации ядерных спинов в квантовой точке в работе [1] предлагается использовать механизм релаксации электронного спина через сверхтонкое взаимодействие, в котором флуктуации электрического поля выступают в качестве теплового резервуара. <...> Однако флуктуации электрического поля в квантовой точке ошибочно связаны с напряжением на полной емкости расматриваемой электрической цепи, а не на емкости конденсатора Cqd, создающего квантовую точку. <...> Таким образом, правильно в качестве полного сопротивления цепи Z(ω) на частоте ω использовать выражение: Z(ω)−1 = R+iωL+ 1 iωCv −1 +iωC. <...> где теперь C = C0 + Cqd – сумма дополнительной емкости и емкости квантовой точки и, как ранее, R, L и Cv – активное сопротивление, индуктивность и емкость варикапа соответственно. <...> Действительная часть полного сопротивления при этом равна R(ω) = (1+C/Cv −ω2LC)2 +(RCω)2 , R (2) гии релаксации ω = AIz, соответствующей энергии зеемановского расщепления в эффективном магВ пределе C ≫ Cv при заданном значении энернитном поле ядер, наличие резонанса, как и ранее, определяется условием ω2 = 1/√LCv. <...> Однако уравнение динамики для среднего значения ядерного спина Iz выглядит теперь несколько иначе: dIz dt = − где γ0 = π 3N2 (A/) Ω2 0 RRQC2 , ν0 = 4 1 1)e-mail: abalmassov@iae.nsk.su 120 Письма вЖЭТФ том 105 вып. <...> Зависимость от времени поляризации ядер, Iz, согласно уравнению (3) при значении параметров γ0 = = 10−2 с−1, ν0 = 102 с−1, температуре T = Tc/2 и начальной поляризации Izt=0 = 10−3 ющая этим параметрам зависимость Iz от времени (решение уравнения (3)) при начальном значении Izt=0 = 10−3, соответствующем типичной флуктуации порядка 1/√N среднего спина ядер. <...> Основное отличие заключается в отрицательном <...>