УДК 539.17 НЕЙТРОННЫЕ ПОЛЯ ВНУТРИ ПРОСТЫХ ПО ГЕОМЕТРИИ СФЕРИЧЕСКИ-СИММЕТРИЧНЫХ СИСТЕМ, СОЗДАВАЕМЫЕ НЕЙТРОНАМИ СПОНТАННЫХ ДЕЛЕНИЙ ИЗОТОПА 238Pu Н. Б. Бабичев, А. А. Севастьянов ФГУП «РФЯЦ-ВНИИЭФ», 607188, г. Саров Нижегородской обл. <...> Получено пространственное распределение нейтронов в оптически тонких сферически-симметричных системах из плутония-238. <...> Ключевые слова: интегральное уравнение переноса нейтронов, метод последовательных приближений, нейтронная плотность, источник нейтронов. <...> Введение Изотоп 238Pu характеризуется не только очень высокой скоростью реакций α-распада, но и большим выходом нейтронов при спонтанных делениях ядер. <...> Удельная интенсивность нейтронов у этого изотопа составляет qn 2,59 10 нейтр./(г с), 3 что на пять порядков больше, чем у 239Pu (см. <...> ). Тем не менее, удельная интенсивность энерговыделения 238Pu за счет спонтанных делений ядер составляет всего лишь 5,7·10–6 % от тепловыделения при α-распаде (см. <...> ). Цель статьи заключается в определении полей нейтронов внутри однородных шаров и оболочек из 238Pu. <...> В работе [3] изучен эффект саморазогрева 238Pu за счет реакций α-распада и показано, что только миниатюрные объекты не подвержены плавлению. <...> Поставленная задача решается с помощью аналитических вычислений по формулам первого раздела и численных расчетов, выполненных с помощью одной из математических методик [4]. <...> Приближенные аналитические решения интегрального уравнения переноса нейтронов в шарах и оболочках из 238Pu 1.1. <...> Вывод формул, справедливых в случае шара Коэффициент размножения нейтронов в миниатюрных шарах (см. введение) мал. <...> Поэтому за основу примем стационарное односкоростное уравнение n r 4 1 dr S nr – нейтронная плотность, Q r q r n f 2 S), r n r Q r exp( c (1) n Qr – количество нейтронов, выделяемых источником за единицу времени в единичном объеме, – плотность плутония, n – я()s обратный полный пробег нейтронов, β = h <...>