УДК 539.3:534 ФЛАТТЕР УПРУГОЙ ИЛИ ВЯЗКОУПРУГОЙ ПЛАСТИНЫ В НЕПОРШНЕВОЙ ТЕОРИИ КОЛЕБАНИЙ Исследуется нестационарный панельный флаттер упругой или вязкоупругой пластины в условиях, когда давление аэродинамического взаимодействия определяется соотношениями, отличными от формул поршневой теории. <...> Предполагается, что вектор скорости потока направлен параллельно плоскости пластины под углом к ее кромкам. <...> Получены приближенные оценки значений критической скорости флаттера. <...> В подавляющем большинстве работ по исследованию устойчивости пластин, обтекаемых потоком газа, для определения давления аэродинамического взаимодействия p∆ используется, так называемая, поршневая теория. <...> Однако во многих случаях ее применимость вызывает сомнения, особенно при невысоких сверхзвуковых скоростях потока. <...> Среди работ, в которых обсуждается более строгий подход к определению p∆ , следует, прежде всего, отметить статьи [1-4], обзор [5], а из работ последнего времени – публикации [6-8], где исследуются колебания и флаттер пластин в рамках непоршневой теории в условиях поперечного обтекания. <...> В настоящей статье используется формула давления аэродинамического взаимодействия, предложенная в [8], и изучается обтекание пластины при «умеренных» (M ≈1.5 3ч ) сверхзвуковых скоростях с отклонением вектора потока от поперечного направления. <...> Вопросы устойчивости вязкоупругой пластины в поршневой теории исследовались многими авторами, отметим, например, ну, которая занимает в прямоугольной системе кости пластины, и невозмущенными параметрами потока 0 кается потоком газа с вектором скорости 0 θ плотность и скорость звука). <...> Со стороны x < 0 пластина обтеυ=υ n , n =0 (cos ;sin )θ , параллельным плосp , ρ , 0 координат / } математической модели колебаний, когда давление аэродинамического взаимодействия определяется соотношениями, отличными от формул поршневой теории, используем модель, предложенную в [8]. <...> Для прямоугольной пластины, удθ <<1 («почти <...>