Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 556330)
Консорциум Контекстум Информационная технология сбора цифрового контента
Уважаемые СТУДЕНТЫ и СОТРУДНИКИ ВУЗов, использующие нашу ЭБС. Рекомендуем использовать новую версию сайта.
  Расширенный поиск
Результаты поиска

Нашлось результатов: 112519 (1,41 сек)

Уточняется продление лицензии
1

№3 [Химия высоких энергий, 2018]

. // Химия высоких энергий. 2014. Т. 48. № 3. С. 191. 19. <...> . // Химия высоких энергий. 2012. Т. 46. № 6. С. 476. 20. <...> Облучение пленок проводили ионами криптона (энергия 253 МэВ) и ксенона (энергия 167 МэВ) на ускорителях <...> Фотокаталитические преобразователи солнечной энергии в энергию химических топлив. <...> . // Химия высоких энергий. 2002. Т. 36. № 2. С. 148. 7.

Предпросмотр: Химия высоких энергий №3 2018.pdf (0,1 Мб)
2

ЭНЕРГИИ СВЯЗИ И ВРЕМЕНА ЖИЗНИ СВЕРХТЯЖЕЛЫХ ЯДЕР [Электронный ресурс] / Бадаев, Кургалин, Чувильский // Вестник Воронежского государственного университета. Серия: Физика. Математика .— 2007 .— №2 .— С. 4-18 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/522163

Автор: Бадаев

На основе математической модели поверхности энергий связи ядер и полуэмпирического метода вычисления их времен жизни по отношению к испусканию a -частиц проведен анализ современных данных об энергиях и вероятностях a -распадов сверхтяжелых ядер. Результаты теоретического анализа хорошо и подтверждают, что все имеющиеся экспериментальные данные хорошо согласованы. Представлены многочисленные предсказания обсуждаемых величин

МАТЕМАТИКА, 2007, № 2 ФИЗИКА УДК 539.164.3 ЭНЕРГИИ СВЯЗИ И ВРЕМЕНА ЖИЗНИ СВЕРХТЯЖЕЛЫХ ЯДЕР* О. П. <...> В табл. 1 содержатся вычисленные значения энергий связи EB сверхтяжелых ядер. <...> Из анализа соответствующих этим энергиям значений энергий a -распада Qa следует, что из 27 известных <...> Таблицы энергий связи нуклонов и энергий aи b-распада изотопов тяжелых элементов // Сообщения ОИЯИ, Р6 <...> Ядерные подоболочки и точная формула для энергии связи ядер // Известия вузов.

3

НАБЛЮДЕНИЕ ПРОСТРАНСТВЕННЫХ И ВРЕМЕННЫХ ВАРИАЦИЙ СПЕКТРАЛЬНОЙ ПЛОТНОСТИ НЕЙТРОННОГО ПОТОКА ВНЕ РОССИЙСКОГО СЕГМЕНТА МЕЖДУНАРОДНОЙ КОСМИЧЕСКОЙ СТАНЦИИ ПО ДАННЫМ КОСМИЧЕСКОГО ЭКСПЕРИМЕНТА “БТН-НЕЙТРОН” [Электронный ресурс] / Митрофанов [и др.] // Космические исследования .— 2017 .— №2 .— С. 34-48 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/592941

Автор: Митрофанов

В статье представлены результаты измерения спектральной плотности потока нейтронов в окрестности Международной космической станции (МКС) по данным космического эксперимента “БТН-Нейтрон”, полученные за период 2007–2014 гг. Показано, что при пролете МКС над различными участками поверхности Земли поток нейтронов в диапазоне 0.4 эВ–15 МэВ меняется от 0.1 н/см/сек в экваториальных районах до 50 н/см/с при пролете над центром Южно-Атлантической магнитной аномалии. Проведенные измерения были использованы для оценки вклада нейтронной компоненты в мощность эквивалентной радиационной дозы. Суммарный вклад быстрых нейтронов составляет в среднем 0.1–0.4 мкЗв в час на экваторе и более 50 мкЗв в час при пролете над Южно-Атлантической магнитной аномалией. Анализ данных эксперимента “БТН-Нейтрон” также показал, что во временном профиле потока нейтронов присутствуют долгопериодические вариации. Обнаружено, что под действием солнечной модуляции Галактических космических лучей (ГКЛ) в течение 24-го солнечного цикла величина потока нейтронов (при пролете над высокоширотными областями) менялась почти в два раза. Максимальные значения нейтронного потока наблюдались в январе 2010 года, а минимальные в январе 2014 года.

Он имеет максимальную чувствительность в диапазоне энергий от 10 эВ до 1 МэВ. <...> , Е1 и E2 – диапазон энергий, в котором детектор регистрирует нейтроны. <...> /Е0 протонов отдачи равномерно распределенных в диапазоне энергий от 0 до Е0. <...> от тепловых нейтронов до быстрых нейтронов с энергиями в несколько десятков МэВ. <...> энергий 15 МэВ.

4

Спектрограф заряженных частиц с линейным законом распределения потенциала на дискретном плоском электроде [Электронный ресурс] / Фишкова // Прикладная физика .— 2015 .— №2 .— С. 101-103 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/431899

Автор: Фишкова

Проведено компьютерное моделирование электростатического спектрографа, предложенного автором ранее, в режимах с вынесенным за пределы поля источником заряженных частиц. При линейном возрастании потенциала на дискретном электроде диапазон одновременно регистрируемых энергий Emax/Emin= 50. При этом разрешение по энергии лежит в пределах 0,2—0,6 %.

При этом разрешение по энергии лежит в пределах 0,2—0,6 %. <...> , разрешение по энергии. <...> ) пучок с максимальной энергией занимает всю апертуру спектрографа. <...> Разрешение по энергии, определяемое при растворе пучка равном ±1о, в широкой области энергий 1 < E/Emin <...> , а также по величине разрешения в широкой области энергий.

5

Ядерная спектроскопия изотопов 40-48 Ca [Электронный ресурс] / Ишханов, Степанов, Третьякова // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2014 .— №6 .— С. 3-22 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/572314

Автор: Ишханов

Анализируется природа возбужденных состояний изотопов 40−48 Ca в области энергий до нуклонного порога. Изотопы 40−48 Ca интересны тем, что в них происходит преимущественное заполнение нейтронами оболочки 1f7/2 . Взаимодействие между нейтронами оболочки 1f7/2 и нуклонами остова 1d2s приводит к образованию многочастичных возбужденных состояний с несколькими вакансиями в оболочке 1d2s. Рассчитаны энергии одночастичных состояний протонов и нейтронов в 40−48 Ca методом Хартри–Фока с потенциалом Скирма. Показано, как в этой модели происходит изменение энергии одночастичных состояний, образование магических чисел N = 20, 28, изменение зарядовой и нуклонной плотностей ядерной материи в изотопах 40−48 Ca с ростом числа нейтронов от 20 до 28. Когерентные взаимодействия нуклонов оболочки 1f7/2 и остова 1d2s проявляются и в области энергии за нуклонным порогом, приводя к конфигурационному и изоспиновому расщеплению гигантского дипольного резонанса

На рис. 1 показаны зависимости удельной энергии связи ε(N), энергии отделения нейтрона Bn(N), двух нейтронов <...> Характеристики изотопов Ca: а — удельная энергия связи ε , б — энергия отделения нейтрона Bn , в — энергия <...> отделения протона Bp , г — энергия отделения двух нейтронов Bnn , д — энергия отделения двух протонов <...> E1 в состояние j p2 2 при энергии E2 . <...> В этом случае энергия возбуждения ядра определяется разностью энергий одночастичных состояний E∗ = E2

6

Основы защиты от ионизирующих излучений учеб. пособие

Автор: Числов Н. Н.
Изд-во ТПУ

Пособие содержит сведения о величинах и единицах в области ионизирующих излучений, характеристиках источников излучений и защит. Рассмотрены вопросы взаимодействия ионизирующих излучений с веществом и инженерные методы расчета защиты от альфа-, бета-, гамма- излучений и нейтронов с использованием макроскопических констант, а также экспрессные табличные и графические методы.

Флюенс энергии ионизирующих частиц – отношение суммарной энергии (исключая энергию покоя) dW всех ионизирующих <...> ) где 0E – полная энергия электрона; 2 0m c – энергия покоя электрона. <...> Так как энергия отдачи электрона существенно больше энергии отдачи ядра, то пороговая энергия фотона <...> Энергия гамма-квантов зависит от уровня возбуждения и энергии связи. <...> до энергии, близкой к граничной энергии β-частиц maxE .

Предпросмотр: Основы защиты от ионизирующих излучений.pdf (0,5 Мб)
7

О ПОДОБИИ ПО АТОМНОМУ НОМЕРУ ЭЛЕКТРОННЫХ ЭНЕРГИЙ СВЯЗИ ЗАПОЛНЕННЫХ ОБОЛОЧЕК ЭЛЕМЕНТОВ ПЕРИОДИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [Электронный ресурс] / Карпов, Шпатаковская // Журнал экспериментальной и теоретической физики .— 2017 .— №3 .— С. 4-14 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/592332

Автор: Карпов

На основе условия квантования Бора – Зоммерфельда в модели Томаса – Ферми получено выражение для уровней энергии связи электронов в основном состоянии атома. Справедливость этого соотношения для всех элементов от неона до урана проверяется в более совершенной квантовомеханической модели с учетом и без учета релятивистских эффектов, а также для экспериментальных энергий связи. В результате установлена упорядоченность электронных уровней в заполненных оболочках атомов, проявляющаяся в их приближенном подобии по атомному номеру. Этот скейлинг предложено использовать для аналитической оценки электронных энергий связи в произвольном атоме

ЖЭТФ, 2017, том 151, вып. 3, стр. 435–445 c© 2017 О ПОДОБИИ ПО АТОМНОМУ НОМЕРУ ЭЛЕКТРОННЫХ ЭНЕРГИЙ СВЯЗИ <...> Приведенным энергиям en = En0/Z4/3 ставятся в соответствие величины σn = πn/Z1/3. <...> ЭНЕРГИИ СВЯЗИ ЭЛЕКТРОНОВ С l > 0. <...> с энергиями по той же модели ScRLDA [10]4). <...> энергиями связи.

8

Моделирование процессов первичной радиационной повреждаемости сплава Fe-1. 8ат. %Ni методом молекулярной динамики [Электронный ресурс] / Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2010 .— №3 .— С. 143-155 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/269895

М.: ПРОМЕДИА

Представлены результаты компьютерного моделирования процессов первичной радиационной повреждаемости сплава Fe-1. 8ат%Ni методом молекулярной динамики. Моделирование проведено с использованием многотельных потенциалов межатомного взаимодействия. Рассмотрены каскады атомных смещений для энергий первично выбитого атома от 0, 1 до 20 кэВ. Получены оценки количества дефектов, переживающих рекомбинацию в каскаде, а также результаты по количеству и размерам кластеров вакансий и межузельных атомов, образующихся в таких каскадах. Не выявлено заметного влияния никеля в рассматриваемой концентрации на число точечных дефектов, выживающих в каскаде смещений. В то же время обнаружено, что для энергии 20 кэВ число межузельных атомов, образующих кластеры размером не более трех межузельных атомов на кластер, оказывается в чистом железе примерно в полтора раза выше, чем в сплаве с никелем.

, которые в рассматриваемом интервале энергий ПВА являются незначительными); dE – средняя пороговая энергия <...> Исключения составляют два «выброса» для сплава Fe–Ni при энергиях 0,5 и 20 кэВ. <...> %Ni, (10) где Е – энергия ПВА в кэВ. <...> %Ni Так, при этих энергиях для сплава Fe–1.8ат. <...> ПВА ниже 0,5 кэВ и ниже – для более высоких энергий, причем для энергий выше 10 кэВ это отличие достигает

9

О ДИНАМИКЕ ШИРОТНЫХ ПРОФИЛЕЙ НИЗКОЭНЕРГИЧНЫХ СОЛНЕЧНЫХ ПРОТОНОВ В МАГНИТОСФЕРЕ ЗЕМЛИ [Электронный ресурс] / Лазутин // Космические исследования .— 2017 .— №2 .— С. 25-33 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/592940

Автор: Лазутин

Исследованиям границ проникновения солнечных протонов в земную магнитосферу посвящено много работ. В данной работе впервые рассмотрена динамика не только границы, но в целом широтных профилей проникновения в зависимости от энергии и местного времени измерения по данным низковысотного спутника КОРОНАС-Ф. При пролете полярной шапки изотропное распределение протонов по питч-углам приводит к равенству регистрируемого высыпающегося потока и потока протонов в межпланетном пространстве. Начиная с определенной широты поток протонов начинает падать, и достигает через некоторое время уровня фона галактических космических лучей. Измеренный таким образом широтный профиль на ночной стороне достигает точки перегиба, когда ларморовский радиус протона становится сравним с радиусом кривизны силовой линии, после частичного захвата поток высыпающихся протонов последовательно падает. На дневную сторону протоны переносятся магнитным дрейфом, и в отличии от ночного, характер дневного профиля зависит от конфигурации всей магнитосферы. Проведено исследование характера широтных профилей в зависимости от местного времени и энергии частиц, что позволило оценить особенности деформации магнитосферы на в определенные моменты магнитных бурь

Точка выхода и считается расчетной границей проникновения частиц данной энергии. <...> Присутствующий на рис. 1 и 2 сдвиг точек перегиба от энергии протонов – чем больше энергия, тем глубже <...> Разница между ночным и дневным профилями уменьшается с ростом энергии протонов. <...> Вспомним, что и протонный пояс больших энергий сдвинут к Земле по сравнению с малыми энергиями. <...> Характер проникновения протонов разных энергий существенно разнится: для частиц с энергией выше нескольких

10

Биологическая эффективность рентгеновского излучения [Электронный ресурс] / Белоусов [и др.] // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2014 .— №2 .— С. 55-59 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/570117

Автор: Белоусов

Методом Монте-Карло симулируется прохождение фотонного излучения низких энергий через тонкие слои биологической ткани, моделирующие условия определения относительной биологической эффективности в радиобиологических экспериментах. Моделируются спектры рентгеновского излучения, соответствующие реальным рентгеновским трубкам, наиболее часто используемым в данных экспериментах. Относительная биологическая эффективность оценивается как отношение поглощенных доз, при которых в тонком слое происходит равное количество актов ионизации, что соответствует одному и тому же биологическому эффекту. Приводятся результаты оценок относительной биологической эффективности для моделированных рентгеновских спектров при облучении слоев различной толщины

энергий. <...> При понижении энергии фотонов уменьшается энергия вторичных электронов и возрастает значение их ЛПЭ. <...> Транспорт электронов симулировался до энергии 1 кэВ (энергия отсечки), для фотонов — до 0.5 кэВ. <...> кэВ, затем плавно повышается до энергий ∼ 4 кэВ и медленно спадает при дальнейшем повышении энергии. <...> При энергиях свыше 100 кэВ данная величина слабо зависит от энергии фотонов.

11

Метод устойчивой вариации в задаче двухфотонной ионизации атомов [Электронный ресурс] / Старосельская, Грум-Гржимайло // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2015 .— №5 .— С. 45-52 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/353490

Автор: Старосельская

Анализируется метод устойчивой вариации, являющийся одним из редко применяемых подходов к вычислению амплитуд нелинейных фотопроцессов в рамках теории возмущений. На примере двухфотонной ионизации атома водорода и водородоподобных ионов исследуется сходимость метода. Метод впервые применен в расчете угловых распределений фотоэлектронов.

к энергии фотона. <...> Поскольку при увеличении энергии фотона это отношение падает как частота фотона в кубе, то в области <...> Es , Ei — энергия атома в состоянии i ; ω — энергия фотона. <...> При приближении энергий фотонов к порогу ионизации появляются отклонения от точных результатов. <...> Для всех значений энергий результаты согласуются до 3–4-й значащей цифры.

12

Энергия взаимодействия трех молекул, объединенных в нанокластер дальнодействующими силами притяжения с учетом кулоновского отталкивания [Электронный ресурс] / Комаров [и др.] // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2016 .— №5 .— С. 16-22 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/545942

Автор: Комаров

Исследуется энергия взаимодействия трех нейтральных молекул, образующих нанокластер Предполагается, что одна молекула (M0 ) из трех имеет дипольный момент, а две другие (M1 и M2 ) являются неполярными. Энергия взаимодействия молекул в таком нанокластере определяется суммой дисперсионных энергий взаимодействия каждой пары молекул и суммой индукционных энергий молекул. Для расчета этих энергий были получены аналитические выражения как функции расстояния между центрами масс молекул. Развит метод определения демпфирующих функций, учитывающих вклад сил отталкивания. Полученные аналитические выражения для энергий взаимодействия молекул в трехмолекулярном нанокластере могут быть применены для анализа энергии взаимодействия в двухмолекулярном нанокластере, находящемся во внешнем поле третьей молекулы. В качестве примера был рассмотрен нанокластер, состоящий из молекулы полярного изомера пентена С5 Н10 и неполярной молекулы полициклического ароматического углеводорода пирена (С16 Н10), находящейся во внешнем электростатическом поле другой молекулы пирена. Расчет показал, что энергия взаимодействия молекул двухмолекулярного нанокластера увеличивается в 1.5 раза, если этот кластер оказывается в поле индуцированного дипольного момента внешней молекулы пирена.

Энергия взаимодействия молекул в таком нанокластере определяется суммой дисперсионных энергий взаимодействия <...> энергии каждой молекулы. <...> Уравнения для индукционных энергий трехмолекулярного нанокластера Индукционная энергия каждой молекулы <...> Увеличение энергии взаимодействия молекул M0, M1 в трехчастичном нанокластере в сравнении с энергией <...> энергии, но и индукционные энергии молекул, зависящие от индуцированных дипольных моментов.

13

САМОПОДДЕРЖИВАЮЩИЕСЯ ЛАВИНЫ РЕЛЯТИВИСТСКИХ УБЕГАЮЩИХ ЭЛЕКТРОНОВ В ПОПЕРЕЧНОМ ПОЛЕ ЛИДЕРА МОЛНИИ КАК ИСТОЧНИК АТМОСФЕРНЫХ ВСПЫШЕК ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ И УЗКИХ БИПОЛЯРНЫХ РАДИОИМПУЛЬСОВ [Электронный ресурс] / Куцык, Бабич, Донской // Труды РФЯЦ-ВНИИЭФ .— 2014 .— №19. Часть 1 .— С. 276-283 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/558285

Автор: Куцык

Анализируется механизм развития самостоятельного разряда в поперечном поле лидера молнии в режиме генераций лавин релятивистских электронов, поддерживаемых положительной релятивисткой обратной связью с участием тормозного излучения высоких энергий и позитронов, порождаемых самими лавинами. Показано, что разряд может быть источником наблюдающихся в корреляции с грозовой активностью импульсов проникающих излучений и мощных биполярных импульсов радиоизлучения. Проникающие излучения, генерируемые в окрестности лидера, представляют опасность для электронного оборудования летательных аппаратов, экипажей и пассажиров самолетов

поддерживаемых положительной релятивисткой обратной связью с участием тормозного излучения высоких энергий <...> В настоящее время считается, что TLEs возбуждаются разрядом на электронах низких энергий в разреженной <...> Сама природа TGF такова, что для их генерации необходимы электроны высоких энергий, размножающиеся в <...> МэВ (средняя энергия электронов ЛРУЭ [26, 27]), создаваемых ШАЛ, порождаемым космической частицей с энергией <...> Smith) за сотрудничество по атмосферному электричеству высоких энергий. Список литературы 1.

14

№4 [Химия высоких энергий, 2018]

Эта энергия связи почти в два раза выше, чем энергия связи 35 мэВ для QD CdSe [14], размер которых был <...> Энергия кванта, возбуждающего QD ZnSe света превышает энергию первого экситонного перехода 3.02 эВ на <...> Показано, что поверхностная энергия облученного полимера мало зависит от изменения энергии протонов от <...> А. // Химия высоких энергий. 2017. Т. 51. № 5. С. 1. <...> Энергия, выделяемая в разряде, составляет 0.6 Дж/с.

Предпросмотр: Химия высоких энергий №4 2018.pdf (0,1 Мб)
15

№5 [Ядерная физика, 2018]

Основан в 1965 г. Тематика публикаций включает вопросы экспериментальных и теоретических исследований структуры, спектров и свойств ядер радиации, деления и ядерных реакций, вызванных фотонами, лептонами и адронами фундаментальных взаимодействий и симметрий соударений частиц при высоких и сверхвысоких энергиях калибровочных и объединенных квантовых теорий поля, кварковых моделей, суперсимметрии и супергравитации, также печатаются статьи по астрофизике, космологии, математическим проблемам ядерной физики. Журнал является рецензируемым, включен в Перечень ВАК.

энергия одного мюона. <...> , равной энергии уровня. <...> Светлая область— относительная энергия nn-системы Enn < 300 кэВ. энергии. <...> Энергия заряженных частиц будет найдена по суммарной потере энергии в телескопе. <...> энергиях 200 A ГэВ для ионов S и при энергиях 158 A ГэВ для ионов Pb— в ЦЕРНе.

Предпросмотр: Ядерная физика №5 2018.pdf (0,1 Мб)
16

ЭНЕРГИИ СВЯЗИ И СТАБИЛЬНОСТЬ ТЯЖЕЛЫХ И СВЕРХТЯЖЕЛЫХ ЯДЕР [Электронный ресурс] / Колесников // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2016 .— №4 .— С. 44-51 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/508778

Автор: Колесников

Используется реалистическое безмодельное описание энергий тяжелых и сверхтяжелых ядер, на основании которого показывается, что а) заряд Z∗ наиболее стабильного изобара растет пропорционально массовому числу A: Z∗ = aA+ b, где a = 0.355, b = 9.3; б) энергия β-распада изобара Qβ(A, Z) пропорциональна разности Z − Z∗ : Qβ = k(Z − Z∗) + D, где k = 1.13 МэВ, а D зависит от четности A; в) энергия α-распада изобара, независимо от четности ядра, растет пропорционально разности Z − Z∗ : Qα(A, Z) = Qα∗(A) + λ(Z − Z∗(A)), где λ = 2k(1 − 2a) = 0.65 МэВ; г) приведенная энергия α-распада Qα∗(A) минимальна при A = A0 = 232, причем Qα∗(A0) = 4.9 МэВ, а при A U= A0 линейно растет: Qα∗(A0) = ε|A− A0|, где ε = 0.212 МэВ при A < A0 и ε = 0.0838 МэВ при A > A0 . На основе полученных формул рассчитываются энергии α-распада для всех тяжелых и сверхтяжелых ядер при среднеквадратичном отклонении 0.2 МэВ. Показывается, что вблизи A = A0 находится область наиболее стабильных (тяжелых и сверхтяжелых) ядер, а при A > 280 — область повышенной стабильности.

энергии α и β -распада. <...> Энергии связи и β-распадов тяжелых ядер Энергии связи тяжелых ядер зависят прежде всего от числа нуклонов <...> Энергии α-распада изобарных ядер Знание энергий β -распада позволяет также установить связь между энергиями <...> Чтобы это показать, выразим энергию β± -распада ядра (A,Z) через разности полных энергий ядер (A,Z) и <...> Энергии α-распада актинидных ядер Использование формул (6)–(9) позволяет рассчитать энергии α-распада

17

Астрофизика космических лучей учеб. пособие для вузов

Автор: Мурзин В. С.
М.: Логос

Освещается современное состояние науки о Вселенной и ее важнейшей составной части - физики космических лучей. Рассматриваются методы изучения космических лучей. Раскрываются научные представления о Вселенной, дается теоретическое описание строения Метагалактики. Подробно рассматривается космическое излучение, исследования которого являются одним из важнейших источников научных знаний о Вселенной. Учебный материал излагается исходя из задач формирования физического мировоззрения и понимания происхождения мира студентом. По сравнению с 3-м изданием (М: Изд-во МГУ, 1988) содержание книги дополнено новейшими открытиями ненаблюдаемых "темной материи" и "темной энергии" в Метагалактике, изменений в режиме ее расширения, а также открытием массы нейнтрино и "гамма-барстеров", возможным отсутствием верхней границы энергетического спектра космического излучения и др.

Такая энергия соответствует энергии звезд главной последовательности (например, энергия Солнца М[с 2 <...> энергия в точности равна энергии вещества. <...> Например, при одинако� вой энергии на нуклон энергия ядер углерода (А =12) в 12 раз больше, чем энергия <...> энергии. <...> Мюоны передают фотонам только часть энергии, и связь энергии мюона и энергии каскада неодноз� начна.

Предпросмотр: Астрофизика космических лучей Учебное пособие .pdf (0,3 Мб)
Предпросмотр: Астрофизика космических лучей Учебное пособие (2).pdf (0,3 Мб)
18

СПЕКТРЫ ЭЛЕКТРООТРАЖЕНИЯ МНОЖЕСТВЕННЫХ КВАНТОВЫХ ЯМ INGAN/GAN, ПОМЕЩЕННЫХ В НЕОДНОРОДНОЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ P−N-ПЕРЕХОДА [Электронный ресурс] / Авакянц [и др.] // Физика и техника полупроводников .— 2017 .— №2 .— С. 58-61 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/591939

Автор: Авакянц

В спектрах электроотражения гетероструктуры GaN/InGaN/AlGaN обнаружена линия E = 2.77 эВ шириной $ = 88 мэВ, связанная с межзонными переходами в области множественных квантовых ям активной области. При уменьшении амплитуды модулирующего напряжения от 2.9 до 0.4 В наблюдается расщепление этой линии на две с энергиями E1 = 2.55 эВ и E2 = 2.75 эВ, ширины которых составляют $1 = 66 мэВ и $2 = 74 мэВ соответственно. Это указывает на то, что эти линии обусловлены межзонными переходами в отдельных квантовых ямах активной области. Различие энергий межзонных переходов E1 и E2 в идентичных квантовых ямах активной области связано с тем, что квантовые ямы помещены в неоднородное электрическое поле. В работе оценивались модули напряженности электрических полей в отдельных квантовых ямах активной области гетероструктуры. Их значения составили 1.6 и 2.2 МВ/см.

Различие энергий межзонных переходов E1 и E2 в идентичных квантовых ямах активной области связано с тем <...> По разнице энергий компонент расщепленной линии оценены значения напряженностей электрических полей в <...> В спектрах присутствуют линии в области энергий (2.63−3.0) эВ, соответствующие межзонным переходам в <...> Линия ” E1“ в области меньших энергий имеет бо́льшую амплитуду, чем линия ” E2“ в области бо́льших энергий <...> Видно, что увеличение Umod приводит к сдвигу обеих линий в область бо́льших энергий.

19

Спаривание нуклонов в атомных ядрах [Электронный ресурс] / Ишханов, Степанов, Третьякова // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2014 .— №1 .— С. 3-19 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/570098

Автор: Ишханов

Рассмотрено одно из ярких проявлений ядерной динамики — спаривание нуклонов. Спаривание нуклонов для различных цепочек ядер в зависимости от числа протонов или нейтронов в ядре позволяет объяснить появление большого числа состояний положительной четности в четно-четных ядрах в области энергии возбуждения E∗ < 4 МэВ, образующих мультиплет основного состояния ядра. Взаимодействие спаренных нуклонов с колебательными и вращательными степенями свободы ядра приводит к большому разнообразию спектров возбуждения состояний положительной четности четно-четных ядер

Оценка величины энергии спаривания из экспериментальных данных по энергиям связи ядер Формула Бете–Вайцзеккера <...> Сдвиг энергии ∆EL состояния с определенным L (увеличение энергии связи ядра при наличии остаточного δ <...> Поэтому энергию спаривания можно оценить из разности энергии отделения нуклона для двух соседних ядер <...> В случае четного числа нуклонов требуется дополнительная энергия для разрыва пары, соответствующая энергии <...> Таким образом, между энергией спаривания, рассчитанной из экспериментальных значений энергии связи, и

20

№3 [Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая астрофизика, 2018]

, достигая 60–70% в диапазоне энергий 25–40 кэВ. <...> источника в других диапазонах энергий (рис. 13– 16). <...> сверхвысокие энергии 800 ГэВ–100 ТэВ (ШАЛОН). <...> ) и сверхвысокие энергии 800 ГэВ–100 ТэВ (ШАЛОН). <...> О ПРОИСХОЖДЕНИИ ИЗЛУЧЕНИЯ СВЕРХВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ В CYG X-3 Рождение гамма-квантов сверхвысоких энергий

Предпросмотр: Письма в Астрономический журнал Астрономия и космическая астрофизика №3 2018.pdf (0,1 Мб)
21

Кинетические характеристики и сечения взаимодействия электронов с молекулами воды [Электронный ресурс] / Рыбкин, Холодков, Титов // Известия высших учебных заведений. Химия и химическая технология .— 2008 .— №3 .— С. 3-10 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/266178

Автор: Рыбкин
М.: ПРОМЕДИА

Приводится анализ данных литературы по сечениям упругих и неупругих столкновений электронов с молекулами воды в системах плазма-раствор. Предложен набор сечений взаимодействия электронов с молекулой воды.

В области энергий электронов порядка тепловой результаты настройки близки к данным [14]. <...> Полученные сечения имеют порядок газокинетических (10–13 см2 при энергиях электронов 10–2 эВ). <...> При энергиях менее 1–10 эВ доминируют дипольные и поляризационные вклады, для энергий электронов около <...> Приводится сечение диссоциативного прилипания с образованием O– в диапазоне энергий 4–14 эВ. <...> Это сечение при энергии электронов 100 эВ превышало данные остальных работ почти в 2 раза.

22

Механизм реакций изоцианатов с линейными ассоциатами спиртов автореф. дис. ... канд. хим. наук

Автор: Самуилов Александр Яковлевич
КГТУ

В диссертационной работе рассмотрен механизм реакций изоцианатов с линейными ассоциатами спиртов.

Определение структур конформеров с минимальной энергией и энергетических барьеров внутреннего вращения <...> В то же время изменения свободных энергий реакций в этом же направлении уменьшаются. <...> Изменения свободных энергий реакций в изученном ряду контролируются энтропиями реакций (β = 188К, R = <...> При этом определяли полное изменение свободной энергии: ∆∆Gпол = ∆Gр-р ∆Gгаз . <...> Сам процесс сопровождается выигрышем в энергии.

Предпросмотр: Механизм реакций изоцианатов с линейными ассоциатами спиртов.pdf (0,1 Мб)
23

№2 [Химия высоких энергий, 2018]

. // Химия высоких энергий. 2014. Т. 48. С. 224. 8. <...> Энергий. 2015. Т. 49. № 6. С. 469. 11. <...> передачи поглощенной энергии посредствами этих носителей энергии на поверхностно-адсорбированные молекулы <...> (т. е. максимуму энергии комплексообразования). <...> ∆E, ккал/моль (разность энергии тройного комплекса и суммы энергий бинарного комплекса и аналита.

Предпросмотр: Химия высоких энергий №2 2018.pdf (0,1 Мб)
24

СТРУКТУРА УРОВНЕЙDY ИЗ РЕАКЦИИ (NN,, NNΓ) [Электронный ресурс] / Говор [и др.] // Ядерная физика .— 2017 .— №1 .— С. 4-27 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/590869

Автор: Говор

С использованием пучка быстрых нейтронов реактора измерены γ-спектр и угловые распределения γ-квантов относительно оси нейтронного пучка в реакции 164Dy (n, n′γ). С привлечением опубликованных данных составлена схема уровней и γ-переходов 164Dy, которая содержит новые уровни, ротационные полосы, γ-переходы и параметры смеси мультиполей. Сделано заключение о полноте схемы уровней с J =0–4 до энергии возбуждения 1.95 МэВ. Установлено нарушение общепринятого правила в построении ротационных полос с Kπ =0+ и1+. Рассмотрен вопрос о природе уровня 2+ при энергии 1796.68 кэВ. n 2 1

во всем исследуемом диапазоне энергий возбуждения. <...> по энергии перехода. <...> Оба близко лежащих к ожидаемой энергии γ-перехода (1703.75(22) и 1705.75(4) кэВ) не согласуются по энергии <...> В γспектрах из (n, n′γ)-реакции наблюдаются γлинии с энергиями, близкими к энергиям всех γпереходов, <...> Заметим, что уровень при энергии 1796.68 кэВ в 164Dy не может быть сформирован при этих энергиях с участием

25

НАБЛЮДЕНИЯ РЕНТГЕНОВСКОГО ПУЛЬСАРА LMC X-4 ОБСЕРВАТОРИЕЙ NuSTAR: ОГРАНИЧЕНИЕ НА ВЕЛИЧИНУ МАГНИТНОГО ПОЛЯ И ТОМОГРАФИЯ СИСТЕМЫ В ЛИНИИ ЖЕЛЕЗА [Электронный ресурс] / Лутовинов [и др.] // Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая астрофизика .— 2017 .— №3 .— С. 49-59 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/594070

Автор: Лутовинов

Представлены результаты исследования спектральных и временных свойств излучения рентгеновского пульсара LMC X-4 по данным обсерватории NuSTAR в широком рентгеновском диапазоне энергий 3–79 кэВ. Наряду с детальным анализом усредненного спектра излучения источника, впервые получены высокоточные спектры, соответствующие разным фазам цикла собственного вращения нейтронной звезды. Показано, что модель комптонизированного излучения наиболее адекватно описывает спектр источника, и прослежена эволюция его параметров в зависимости от фазы импульса. Для всех спектров (усредненного и фазовых) в диапазоне энергий 5–55 кэВ был проведен поиск циклотронной линии поглощения. Полученный предел на оптическую глубину циклотронной линии τ ∼ 0.15 (3σ) указывает на отсутствие такой особенности в указанном диапазоне энергий, что позволяет получить ограничение на величину магнитного поля нейтронной звезды: B < 3 Ч 1011 Гс или B > 6.5 Ч 1012 Гс. Последнее ограничение согласуется с оценкой величины магнитного поля, полученной из анализа спектра мощности пульсара B ! 3 Ч 1013 Гс. По результатам анализа фазовых спектров источника определена задержка между максимумами излучения и эквивалентной шириной флуоресцентной линии железа, зависящая от орбитальной фазы и, по-видимому, связанная с временем пролета фотонов между излучающими областями вблизи нейтронной звезды и областью, где происходит отражение потока (предположительно, в струе втекающего вещества, или в месте взаимодействия струи с внешними краями аккреционного диска).

Для всех спектров (усредненного и фазовых) в диапазоне энергий 5–55 кэВ был проведен поиск циклотронной <...> В спектре источника также присутствует Kα-линия железа на энергии EFe � 6.4 кэВ (Нагасе, 1989; Левайн <...> Проведенные ранее поиски циклотронной особенности в спектре LMC X-4 в диапазоне энергий до 100 кэВ по <...> 3–10 кэВ и последовательно увеличивается до PF � 14% в диапазоне энергий 20–40 кэВ и выше. <...> с шагом 2 кэВ в диапазоне энергий 4– 8 кэВ.

26

№4 [Известия Российской академии наук. Серия физическая, 2017]

Основан в 1936 г. специально для опубликования лучших научных материалов, доложенных на конференциях и симпозиумах, созываемых Президиумом и Отделением физических наук Академии наук. Публикуемые материалы охватывают широкий спектр различных направлений физики. Журнал является рецензируемым и включен в Перечень ВАК для опубликования работ соискателей ученых степеней.

в точке с энергией, равной энергии границы между каналами. (1) где ΔЕ – сумма полуширин каналов. <...> с энергией ~100 кэВ. <...> потери энергии. <...> Энергия ливня определялась методом баланса энергий согласно [9]. <...> ливня: где ε0 – энергия 200 ГэВ (близкая к средней энергии ливней в выборке); ε – восстановленная энергия

Предпросмотр: Известия Российской академии наук. Серия физическая №4 2017.pdf (0,3 Мб)
27

ГЕНЕРАЦИЯ ЭЛЕКТРОНОВ НИЗКИХ ЭНЕРГИЙ ЛАВИНАМИ РЕЛЯТИВИСТСКИХ УБЕГАЮЩИХ ЭЛЕКТРОНОВ В ВОЗДУХЕ [Электронный ресурс] / Бабич, Дуайер // Труды РФЯЦ-ВНИИЭФ .— 2014 .— №19. Часть 1 .— С. 252-263 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/558283

Автор: Бабич

Исследование мотивировано растущим числом публикаций, в которых утверждается, что в процессе генерации электронов низких энергий лавинами релятивистских убегающих электронов создается проводимость в 50 раз больше получаемой в рамках стандартного подхода. Завышенная проводимость используется для обоснования новой формы электрического пробоя – пробоя на убегающих электронах Показано, что аномальный рост числа электронов низких энергий вследствие развития лавины релятивистских убегающих электронов отсутствует и оценки проводимости сильно завышены, что делает уязвимой идею пробоя на убегающих электронах.

энергий. <...> не вносит свою энергию в воздух. <...> как потери энергии новым УЭ. <...> … 257 вой энергии b , где отсутствует поток электронов, приобретающих или теряющих энергию. <...> электронами с энергиями выше тепловой энергии, но ниже порога убегания (промежуточные энергии).

28

№5 [Химия высоких энергий, 2017]

меньше свободной энергии состояния без поры. <...> , что энергия Wc равна разности энергий пустой и наполненной растворителем поры. <...> . // Химия высоких энергий. 2009. Т. 43. С. 555. 3. Ким И.П. // Химия высоких энергий. 2011. Т. 45. <...> Колебательное возбуждение олигомеров при передаче энергии мало по сравнению с энергиями конформационных <...> . // Химия высоких энергий. 2009. Т. 43. С. 555. 3. Ким И.П. // Химия высоких энергий. 2011. Т. 45.

Предпросмотр: Химия высоких энергий №5 2017.pdf (0,1 Мб)
29

ВЫСОКОЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ МЕТОД ДУАЛЬНЫХ ЭНЕРГИЙ ДЛЯ ИДЕНТИФИКАЦИИ ВЕЩЕСТВ ОБЪЕКТОВ КОНТРОЛЯ [Электронный ресурс] / Чахлов, Осипов // Контроль. Диагностика .— 2013 .— №9 .— С. 11-19 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/486218

Автор: Чахлов

Приведены основы алгоритма идентификации веществ объектов контроля высокоэнергетическим методом дуальных энергий. Рассматриваются этапы алгоритма: формирование исходных цифровых радиографических изображений; калибровки; формирование конечных изображений метода дуальных энергий; классификация веществ фрагментов объекта контроля.

Осипов «Высокоэнергетический метод дуальных энергий�» Контроль. <...> Осипов «Высокоэнергетический метод дуальных энергий�» Контроль. <...> Получение цифровых изображений метода дуальных энергий. <...> п (E) – среднее значение поглощенной энергии для кванта с энергией E, зарегистрированного детектором <...> 5,4 1 =E МэВ для различных материалов и второй энергии в методе дуальных энергий – 5,7 1 =E МэВ.

30

Приближённое расширение лоренцевой симметрии до конформной в пределе сверхвысоких энергий [Электронный ресурс] / Рудой, Вернигора // Вестник Российского университета дружбы народов. Серия: Математика, информатика, физика .— 2014 .— №3 .— С. 166-172 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/404478

Автор: Рудой

Предложено теоретико-групповое обоснование оригинального подхода Киржница и Чечина, позволяющего первичным протонам космических лучей сверхвысоких энергий преодолеть энергетический предел Грейзена–Зацепина–Кузьмина (около 50 ЕэВ) в рамках обычных представлений о физической природе внегалактических источников. Однако экспериментальный статус предела ГЗК в настоящее время остаётся не вполне определённым ввиду редкости событий в указанной области энергий, а также трудностью их надёжной идентификации. В связи с этим представляется целесообразным предложить в качестве одного из возможных теоретическое обоснование этого предела без привлечения «новой физики» (например, космических струн) за счёт некоторого расширения стандартной лоренцевской кинематики в СТО. Показано, что явный вид множителя, деформирующего лоренцев инвариант в пространстве энергий-импульсов, может быть установлен на основе приближённого перехода от лоренцевой симметрии к конформной при значениях лоренц-фактора порядка 10–10.

УДК 52:53 Приближённое расширение лоренцевой симметрии до конформной в пределе сверхвысоких энергий Ю <...> Показано, что явный вид множителя, деформирующего лоренцев инвариант в пространстве энергий-импульсов <...> в области энергий порядка 𝐸ГЗК ≈ 5 · 1019 эВ за счёт потерь энергии протонов на фоторождение пионов <...> покоя 𝐸0 ≈ 1 ГэВ, а в лабораторной системе отсчёта — энергию 𝐸ГЗК и лоренц-фактор 𝛾 = 𝐸ГЗК/𝐸0 ≈ <...> Отсюда следует, что источник протонов столь высоких энергий («зеватрон») должен быть «галактическим»,

31

№6 [Химия высоких энергий, 2017]

Энергию лазерных импульсов измеряли с помощью измерителя энергии светового излучения “SOLO 2” (“Gentec <...> Для переноса энергии “через мост” необходимо, чтобы энергия возбужденного состояния интермедиата D–B* <...> Перенос энергии может привести к фотосенсибилизированной люминесценции акцептора энергии (hν2 для а и <...> ГИБРИДНЫЕ НАНОСИСТЕМЫ С РЕЗОНАНСНЫМ ПЕРЕНОСОМ ЭНЕРГИИ ГНС с переносом энергии по FRET-механизму также <...> прямой перенос энергии КТ → Cy3,5.

Предпросмотр: Химия высоких энергий №6 2017.pdf (0,1 Мб)
32

№3 [Химия высоких энергий, 2017]

. // Химия высоких энергий. 2014. Т. 48. № 3. С. 191. 19. <...> . // Химия высоких энергий. 2012. Т. 46. № 6. С. 476. 20. <...> Облучение пленок проводили ионами криптона (энергия 253 МэВ) и ксенона (энергия 167 МэВ) на ускорителях <...> Фотокаталитические преобразователи солнечной энергии в энергию химических топлив. <...> . // Химия высоких энергий. 2002. Т. 36. № 2. С. 148. 7.

Предпросмотр: Химия высоких энергий №3 2017.pdf (0,1 Мб)
33

МАССОВЫЙ КОЭФФИЦИЕНТ ПОГЛОЩЕНИЯ И ЭФФЕКТИВНЫЙ АТОМНЫЙ НОМЕР МНОГОКОМПОНЕНТНОГО ОБЪЕКТА ДЛЯ НЕПРЕРЫВНОГО СПЕКТРА ИЗЛУЧЕНИЯ [Электронный ресурс] / Горшков // Контроль. Диагностика .— 2015 .— №6 .— С. 36-42 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/499035

Автор: Горшков

Предложено введение понятия условного массового коэффициента поглощения бесконечно тонкого объекта, в котором распределение массовой концентрации компонентов эквивалентно их распределению в объекте конечной толщины. Показано, что значение условного коэффициента поглощения равно среднему его значению для конкретного спектра излучения. Приводится способ его расчета по значению математического ожидания энергии в спектре

Приводится способ его расчета по значению математического ожидания энергии в спектре. <...> В работе [15] предложена модель расчета эффективного атомного номера для Z = 1…100 и диапазона энергий <...> Менделеева на низкой и высокой энергии от атомного номера. <...> Известны лишь функция плотности распределения энергии источника, а следовательно, средняя энергия и значения <...> массовых коэффициентов поглощения компонентов для средних энергий.

34

МАССОВЫЙ КОЭФФИЦИЕНТ ПОГЛОЩЕНИЯ И ЭФФЕКТИВНЫЙ АТОМНЫЙ НОМЕР МНОГОКОМПОНЕНТНОГО ОБЪЕКТА ДЛЯ НЕПРЕРЫВНОГО СПЕКТРА ИЗЛУЧЕНИЯ [Электронный ресурс] / Горшков // Контроль. Диагностика .— 2015 .— №7 .— С. 36-42 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/499046

Автор: Горшков

Предложено введение понятия условного массового коэффициента поглощения бесконечно тонкого объекта, в котором распределение массовой концентрации компонентов эквивалентно их распределению в объекте конечной толщины. Показано, что значение условного коэффициента поглощения равно среднему его значению для конкретного спектра излучения. Приводится способ его расчета по значению математического ожидания энергии в спектре

Приводится способ его расчета по значению математического ожидания энергии в спектре. <...> В работе [15] предложена модель расчета эффективного атомного номера для Z = 1…100 и диапазона энергий <...> Менделеева на низкой и высокой энергии от атомного номера. <...> Известны лишь функция плотности распределения энергии источника, а следовательно, средняя энергия и значения <...> массовых коэффициентов поглощения компонентов для средних энергий.

35

№4 [Ядерная физика, 2018]

Основан в 1965 г. Тематика публикаций включает вопросы экспериментальных и теоретических исследований структуры, спектров и свойств ядер радиации, деления и ядерных реакций, вызванных фотонами, лептонами и адронами фундаментальных взаимодействий и симметрий соударений частиц при высоких и сверхвысоких энергиях калибровочных и объединенных квантовых теорий поля, кварковых моделей, суперсимметрии и супергравитации, также печатаются статьи по астрофизике, космологии, математическим проблемам ядерной физики. Журнал является рецензируемым, включен в Перечень ВАК.

Для получения квазимоноэнергетических фотонов с энергией Eqmax, близкой к энергии электронов Ee, используются <...> спектры фотонов при энергиях электронов Ee −ΔEe, Ee и Ee +ΔEe (Eqmax ≈Ee, иΔEe — шаг по энергии электронов <...> шага по энергии электронов. 4. <...> Энергия основного состояния α-кластера равна по модулю энергии отделения альфа-частицы от ядра 12С (– <...> Гамма-астрономия высоких энергий: в диапазоне энергий гамма-квантов выше 30 ТэВ есть ряд принципиальных

Предпросмотр: Ядерная физика №4 2018.pdf (0,1 Мб)
36

№1 [Ядерная физика, 2017]

Основан в 1965 г. Тематика публикаций включает вопросы экспериментальных и теоретических исследований структуры, спектров и свойств ядер радиации, деления и ядерных реакций, вызванных фотонами, лептонами и адронами фундаментальных взаимодействий и симметрий соударений частиц при высоких и сверхвысоких энергиях калибровочных и объединенных квантовых теорий поля, кварковых моделей, суперсимметрии и супергравитации, также печатаются статьи по астрофизике, космологии, математическим проблемам ядерной физики. Журнал является рецензируемым, включен в Перечень ВАК.

по энергии перехода. <...> энергий [6]. <...> Покидая ядро, продукты реакции теряют энергию на преодоление энергии связи. <...> всю энергию. <...> 50% энергии, то при энергии более 500 кэВ – 30%.

Предпросмотр: Ядерная физика №1 2017.pdf (0,0 Мб)
37

№1 [Химия высоких энергий, 2018]

a1uу и egу уровней и повышению энергии egх [22] (рис. 4). <...> Перенос энергии между Хлb и Хлa эффективно Рис. 5. <...> Наименьшую энергию связи имеет пик 1. <...> перехода (B3LYP/6-31G); Eрасч2 – расчетная энергия получена как разность полных энергий молекулы в первом <...> Энергии диссоциации некоторых связей показаны в таблице.

Предпросмотр: Химия высоких энергий №1 2018.pdf (0,1 Мб)
38

ПРЯМОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ЭНЕРГИИ β-РАСПАДА В ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ [Электронный ресурс] / Лакалин [и др.] // Микроэлектроника .— 2017 .— №1 .— С. 23-31 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/593612

Автор: Лакалин

Проведено сопоставление эффективности источников питания, изготовленных на основе источников β-излучения и выявление факторов, снижающих коэффициент полезного действия приборов. Представлены результаты экспериментальных исследований и расчетов эффективности прямого преобразования энергии источников β-излучения Ni-63 в электрическую с помощью кремниевых p–i–n-диодов. Получено выражение для напряжения холостого хода преобразователя с учетом распределения электронов высоких энергий в области пространственного заряда p–i–n-диода. Показаны пути оптимизации параметров преобразователя за счет совершенствования технологии изготовления диодов, оптимизации толщины активного слоя излучателя и i-области полупроводникового преобразователя

Устройства с непрямым преобразованием энергии, используют люминофоры, в которых энергия излучения преобразуется <...> энергиям. <...> Максимальный квантовый выход (Q) вычислялся путем деления средней энергии электрона на энергию образования <...> глубокого рекомбинационного центра; – энергия дна зоны проводимости; – энергия потолка валентной зоны <...> Поэтому в формулу для генерации необходимо ввести отношение энергии β-электрона к энергии образования

39

ЭЛЕКТРОННОЕ СТРОЕНИЕ НА ОСНОВАНИИ УЛЬТРАФИОЛЕТОВЫХ ФОТОЭЛЕКТРОННЫХ СПЕКТРОВ И ТЕОРИИ ФУНКЦИОНАЛА ПЛОТНОСТИ АЗОТСОДЕРЖАЩИХ ВНУТРИКОМПЛЕКСНЫХ СОЕДИНЕНИЙ НИКЕЛЯ(II) [Электронный ресурс] / Комиссаров, Короченцев, Вовна // Журнал структурной химии .— 2015 .— №3 .— С. 160-168 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/359762

Автор: Комиссаров

Исследована электронная структура бис-ацетилацетоимината и этилен-бис-ацетилацетоимината никеля(II) методом теории функционала плотности. На основании квантовохимических расчетов в приближении теоремы Купманса выполнено отнесение полос газофазных спектров исследованных комплексов. Установлено влияние аминозамещения ацетилацетоната никеля на характер связи лигандов с комплексообразователем.

Отнесение рассчитанных энергий орбиталей Кона—Шема к экспериментальным значениям вертикальных энергий <...> ε(i) экспериментальным энергиям ионизации (ЭИ) [ 8, 19, 20 ]. <...> На ней сопоставлены расчетные энергии электронных уровней бис-хелатов никеля и энергии α-спин-орбиталей <...> Энергии АО Ni взяты произвольно для наглядности диаграммы. <...> Экспериментальные энергии полос спектров и соответствующие этим полосам расчетные энергии уровней и соответствующие

40

Фоторождение псевдоскалярных мезонов и мезоядер монография

Автор: Трясучев В. А.
Изд-во ТПУ

В книге рассмотрены реакции фоторождения псевдоскалярных мезонов на нуклонах и p-оболочечных ядрах. В начале изложения приводится связь инвариантной амплитуды фоторождения с удобной для расчётов амплитудой в терминах спиноров Паули. Здесь же даётся обзор современных результатов исследования 4-х реакций фоторождения пионов на нуклонах в области энергий возбуждения первых трёх πN-резонансов. Фоторождение тяжёлых псевдоскалярных мезонов η и η′(958) рассматривается в изобарной модели, которая отличается от моделей теоретических групп MAID и SAID. На основе оболочечной модели и импульсного приближения представлено исследование фоторождения мезонов на ядрах, в реакциях, сопровождающихся ядерными парциальными переходами. Показано, что эти реакции можно использовать как «сито» для выделения разных частей амплитуд процессов γN→Nπ, γN → Nη, γN → N η′, которые невозможно изучать в процессах их фоторождения на нуклонах. Для обнаружения и исследований мезоядер рассмотрена модель образования η-мезонных ядер фотонами, которую автор предложил ещё в 1987 году. Большое место уделено изучению свойств будущих η-мезонных ядер. Получены важные результаты. Рассчитанные сечения фоторождения η-ядер оставляют надежду на возможность обнаружения и экспериментального исследования η-мезонных ядер.

lM , lE являются комплексными функциями энергии. <...> вплоть до энергий фотонов 750 МэВ. <...> При энергии налетающего -кванта много большей энергии вторичного фотона  00 kk  , что имеет место <...> При энергиях же ниже 35 МэВ, которые соответствуют энергиям Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство <...> : чем больше радиус, тем меньше энергия связи (см. рис. 3.5).

Предпросмотр: Фоторождение псевдоскалярных мезонов и мезоядер.pdf (0,6 Мб)
41

МОДЕЛИРОВАНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЭМИССИОННЫХ И ФОТОЭЛЕКТРОННЫХ СПЕКТРОВ H2Pc С ПОМОЩЬЮ МЕТОДА ФУНКЦИОНАЛА ПЛОТНОСТИ [Электронный ресурс] / Семушкина [и др.] // Журнал структурной химии .— 2015 .— №3 .— С. 134-142 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/359759

Автор: Семушкина

Проведено рентгеноспектральное, рентгеноэлектронное и квантово-химическое исследование электронного строения Н2Pc. Выполнен сравнительный анализ экспериментальных и теоретических параметров энергетического спектра и парциального состава ВЗМО молекул фталоцианина. Показано, что ВЗМО Н2Pc в основном построена из 2pπАО углерода Сγδ. Наилучшее согласие экспериментальных и теоретических кривых распределения парциальной плотности для ВЗМО наблюдается в случае использования метода функционала плотности в приближении Z+1. Метод DFT-ZORA с модельным функционалом LB94 в базисе QZ4P позволяет с высокой точностью рассчитывать энергии 1s-уровней неэквивалентных атомов углерода и азота Н2Pc.

В качестве первичного излучения применяли Kα-линию алюминия с энергией фотонов 1486,6 эВ. <...> 0÷1300 эВ с шагом 1 эВ при постоянной энергии пропускания анализатора hν = 50 эВ. <...> 0,1 эВ при постоянной энергии пропускания анализатора hν = 25 эВ. <...> Энергию рентгеновских переходов рассчитывали как разницу энергий между одноэлектронными энергиями Кона—Шэма <...> Энергия валентных уровней εi и энергии, соответствующие им, рентгеновских эмиссионных переходов (hν)i

42

НИТРИЛЬНЫЕ КОМПЛЕКСЫ КАК ЭФФЕКТИВНЫЕ АНТИМИКРОБНЫЕ ПРИСАДКИ [Электронный ресурс] / Сафиуллина [и др.] // Известия высших учебных заведений. Химия и химическая технология .— 2016 .— №5 .— С. 82-89 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/560390

Автор: Сафиуллина

В работе изучена антимикробная активность комплексов солей металлов с нитрилами. Представлены данные ИК спектроскопических исследований комплексов. Рассмотрены результаты изучения антимикробной активности комплексов в среде масла И-12. Предложена трактовка зависимости термодинамических параметров молекул и антимикробных свойств.

Расчетные свободные энергии Гиббса реакций 1-4 представлены на рис. 3. <...> Свободная энергия Гиббса реакции роста цепи полиакрилонитрила (1) равна -34,6 кДж/моль. <...> Профили поверхности потенциальной энергии и значения свободных энергий Гиббса (∆G) реакций с участием <...> Свободные энергии Гиббса этой реакции представлены в табл. 7. <...> Таблица 8 Значения свободных энергий Гиббса (∆G) реакций, характеризующие комплексообразование САН с

43

№2 [Ядерная физика, 2017]

Основан в 1965 г. Тематика публикаций включает вопросы экспериментальных и теоретических исследований структуры, спектров и свойств ядер радиации, деления и ядерных реакций, вызванных фотонами, лептонами и адронами фундаментальных взаимодействий и симметрий соударений частиц при высоких и сверхвысоких энергиях калибровочных и объединенных квантовых теорий поля, кварковых моделей, суперсимметрии и супергравитации, также печатаются статьи по астрофизике, космологии, математическим проблемам ядерной физики. Журнал является рецензируемым, включен в Перечень ВАК.

, лежащих левее области энергий BBN. <...> = 1473.48 кэВ — энергия реакции; E = = Eα mD mD +mα — энергия столкновения ионов гелия с дейтронами <...> вблизи энергии Eγ = 1.479–1.490 МэВ. <...> связанных состояний в конечном осцилляторном базисе Eν входят сами эти энергии и энергия Eb, которую <...> Cиловые функции первичных переходов с энергией E1 < 0.5Bn регулярно убывают с уменьшением энергии.

Предпросмотр: Ядерная физика №2 2017.pdf (0,1 Мб)
44

РЕНТГЕНОВСКАЯ ФОТОЭЛЕКТРОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ ФОСФИДА FeP [Электронный ресурс] / Тетерин [и др.] // Журнал экспериментальной и теоретической физики .— 2017 .— №2 .— С. 71-82 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/592318

Автор: Тетерин

Методом рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (РФЭС) детально изучена структура спектров внешних и внутренних электронов атомов железа (2p, 3p, 3s, 3d)ифосфора(3s, 3p)вмонофосфиде FeP. На основании анализа энергий связи электронов, а также параметров, характеризующих структуру экспериментальных спектров, сделан вывод, что в FeP катионы Fe3+ (d5) стабилизируются в состоянии с промежуточным значением суммарного спина (IS, S =3/2). Установлен диапазон значений внутриатомных параметров (10Dq, JH), в котором учет высокой степени ковалентности связей Fe–P может приводить к стабилизации кластеров (FeP6)15− в IS-состоянии

В качестве основной причины этого можно назвать близость энергий валентных уровней переходного металла <...> Помимо величин энергий связи внутренних электронов, в качестве экспериментально определяемых параметров <...> Величины энергий связи электронов Eb [эВ] приведены относительно энергии 1s-электронов насыщенных углеводородов <...> Энергии связи электронов Eb и сечения фотоионизации σ при энергии возбуждения 1486.6 эВ [21] Fe, nlj <...> Со стороны же большей энергии связи примерно на 4 эВ от этой линии при энергии около 57.6 эВ находится

45

ОБ ОДНОЗНАЧНОСТИ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ЭНЕРГИИ ОСНОВНОГО СОСТОЯНИЯ В МЕТОДЕ ФУНКЦИОНАЛОВ ПЛОТНОСТИ [Электронный ресурс] / Еркович // Инженерный журнал: наука и инновации .— 2012 .— №5 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/274933

Автор: Еркович
М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Рассмотрен вопрос о единственности решения вариационной задачи в методе функционалов плотности для квантовых нерелятивистских систем многих частиц и о формировании критериев, позволяющих сделать вывод о достоверности полученных результатов. Показано, что используемый на практике критерий — хорошее согласие теоретических и экспериментально определяемых значений полной энергии системы — не может выступать в этом качестве. Во всяком случае, его можно принимать только как вспомогательный, но не как основной критерий. Оценить истинность полученных вариационным методом результатов можно после проведения дополнительных исследований.

Р у ц к а я ОБ ОДНОЗНАЧНОСТИ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ЭНЕРГИИ ОСНОВНОГО СОСТОЯНИЯ В МЕТОДЕ ФУНКЦИОНАЛОВ ПЛОТНОСТИ <...> практике критерий — хорошее согласие теоретических и экспериментально определяемых значений полной энергии <...> Очевидно, что отображение множества гамильтонианов на множество энергий основного состояния является <...> Таким образом, отображение множества энергий на множество гамильтонианов не является однозначным. <...> Покажем, что одно и то же значение энергии, соответствующее энергии основного состояния Egs, может быть

46

№2 [Химия высоких энергий, 2017]

Е. // Химия высоких энергий. 2006. Т. 40. С. 355. 9. <...> . // Химия высоких энергий. 2011. Т. 45. С. 40. 17. <...> Отметим, что в полярных растворителях происходит возрастание энергии n–π* и уменьшение энергии π–π* синглетных <...> В случае, когда энергия синглетного и триплетного n–π* состояний превышает энергию нижнего синглетного <...> . // Химия высоких энергий. 2015. Т. 49. № 12. С. 451–457. 10.

Предпросмотр: Химия высоких энергий №2 2017.pdf (0,1 Мб)
47

ФОРМИРОВАНИЕ СЛОИСТОЙ СТРУКТУРЫ СВАРНОГО ШВА ПРИ СВАРКЕ МЕТАЛЛОВ ПЛАВЛЕНИЕМ [Электронный ресурс] / Шнеерсон // Сварка и Диагностика .— 2013 .— №4 .— С. 20-27 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/613372

Автор: Шнеерсон

Показано, что на задней стенке кратера ванны создаются условия для формирования слоя металла, который может служить элементом слоистой структуры сварного шва. На основе решения уравнения баланса энергий для потока металла на задней стенке кратера определена толщина слоя металла и скорость его движения. Это позволило определить вклад различных составляющих энергии потока и установить, что в результате остановки потока металла на задней стенке на ней возможно образование слоя металла. Основные геометрические размеры кратера ванны, необходимые для этих расчетов, определены опытным путем

энергии, полученной потоком на перед ней стенке, и затрат энергии при движении металла на задней стенке <...> В данной работе учитываются только эти составляющие баланса энергий. <...> энергия слоя на задней стенке кратера ванны и в зоне кристаллизации. <...> Принимаем, что эта энергия равна энергии струи жидкости при ее ударе о препятствие (поток ме 0 50 100 <...> слоя Wk10 –7, Дж Затраты энергии на вязкое трение Wd10 –7, Дж Затраты энергии на волнообра зование

48

Ближний порядок и энергии упорядочения в поликристаллических сплавах золото–медь, богатых золотом [Электронный ресурс] / Энхтор, Силонов, Сафронов // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2014 .— №4 .— С. 61-64 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/570145

Автор: Энхтор

Методом диффузного рассеяния рентгеновских лучей (ДРРЛ) изучена концентрационная зависимость ближнего порядка в поликристаллических неупорядоченных твердых растворах золото–медь, богатых золотом. На зависимостях интенсивностей ДРРЛ от угла скольжения неупорядоченных сплавов, содержащих 75, 83 и 90 ат.% золота, в районе возможного сверхструктурного рефлекса (100) отсутствовали характерные для ближнего порядка диффузные максимумы, а в районе возможного рефлекса (110) наблюдался подъем ДРРЛ, заметно зависящий от концентрации золота. Применение методики, учитывающей эффекты статических смещений на рассматриваемых координационных сферах,позволило определить параметры ближнего порядка на девяти координационных сферах. Рассчитанные методом наименьших квадратов спектры параметров ближнего порядка имели дальнодействующий,знакопеременный характер, свойственный сверхструктуре Cu3 Au. С ростом содержания золота выявлено уменьшение абсолютных значений параметров ближнего порядка. С использованием методики Клэппа–Мосса для изучавшихся поликристаллических сплавов выявлены их концентрационная зависимость и малые значения энергии упорядочения на первой координационной сфере

. № 4 61 ФИЗИКА КОНДЕНСИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ ВЕЩЕСТВА Ближний порядок и энергии упорядочения в поликристаллических <...> для изучавшихся поликристаллических сплавов выявлены их концентрационная зависимость и малые значения энергии <...> Входящий в (3) фурье-образ энергий упорядочения V (k) также можно рассчитать исходя из модельных значений <...> энергий упорядочения V (Ri). <...> Такое распределение знаков энергий упорядочения характерно для сверхструктуры Cu3Au.

49

Ядерная спектроскопия изотопов молибдена [Электронный ресурс] / Ишханов [и др.] // Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия .— 2016 .— №1 .— С. 1-32 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/367539

Автор: Ишханов

На основе коллективной и оболочечной моделей атомных ядер исследована зависимость свойств низколежащих возбужденных состояний изотопов Mo от массового числа A = 83–117. На свойства возбужденных состояний изотопов Mo существенное влияние оказывает изменение формы атомного ядра при увеличении числа нейтронов. В рамках комбинированной модели исследованы каналы распада изовекторного гигантского дипольного резонанса с испусканием протонов и нейтронов. Описаны основные механизмы образования стабильных изотопов Mo в ядерных реакциях в звездах.

до энергии отделения нуклона. <...> связи, Bp(A,Z) — энергия отделения протона, Bn(A,Z) — энергия отделения нейтрона, Qβ− — энергия β−-распада <...> Bp Bp(A,Z) =W (A,Z)−W (A−1,Z−1), энергию отделения нейтрона Bn Bn(A,Z) =W (A,Z)−W (A−1,Z), энергии β <...> Рис. 1. а — удельная энергия связи W (A,Z)/A, б — энергии β− -распада и e -захвата, в — энергии отделения <...> по энергии (рис. 19).

50

КВАНТОВО-ХИМИЧЕСКИЕ РАСЧЕТЫ ЭНЕРГИИ ГИББСА РЕАКЦИЙ, ПРОТЕКАЮЩИХ ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ МЕТАНА С ХЛОРОМ В ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР ОТ 298 ДО 1300 К [Электронный ресурс] / Кондратьева, Краснощёков, Ермаков // Известия высших учебных заведений. Химия и химическая технология .— 2012 .— №10 .— С. 27-31 .— Режим доступа: https://rucont.ru/efd/410115

Автор: Кондратьева

Квантово-химически рассчитаны энергии Гиббса 27 реакций, сопутствующих взаимодействию метана с хлором при температурах от 298 до 1300 К. Подтверждена достоверность полученных результатов. Выявлены невозможные, возможные и протекающие реакции. Показано, что термодинамически вероятно протекание и радикальных, и молекулярных реакций.

Ермаков* КВАНТОВО-ХИМИЧЕСКИЕ РАСЧЕТЫ ЭНЕРГИИ ГИББСА РЕАКЦИЙ, ПРОТЕКАЮЩИХ ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ МЕТАНА С <...> Менделеева, **ООО «НТО "Терси-М"») e-mail: aermakov.dialog@nirhtu.ru Квантово-химически рассчитаны энергии <...> Ключевые слова: квантово-химические расчеты, метан, хлор, энергия Гиббса, радикальные и молекулярные <...> Зависимость энергии Гиббса некоторых реакций процесса взаимодействия метана с хлором от температуры. <...> Таблица 2 Энергии Гиббса (кДж/моль) отдельных реакций при Т = 1000 К, Table 2.

Страницы: 1 2 3 ... 2251