№ 1 О допустимости некорректного выбора объема квантования А. В. Белинский Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, физический факультет, кафедра математического моделирования и информатики; кафедра физики Земли. <...> Рассмотрены особенности выбора объема квантования на примере приготовления квантового многомодового состояния в процессе параметрического рассеяния. <...> Выбран небольшой, заведомо некорректный объем, существенно упрощающий решение задачи, который тем не менее дает правильные результаты, за исключением малозначительного фазового сомножителя, что показало сравнение с более точным, корректным (в смысле объема квантования) решением. <...> Выявление этого факта позволяет надеяться на существенное упрощение решения квантовых задач хотя бы в первом приближении. <...> Введение Несмотря на, казалось бы, исчерпывающее описание процессов параметрического рассеяния света в литературе ( [1–5] и цит. лит.), представляет интерес вновь возвратиться к анализу этого явления и на этом примере проследить особенности выбора объема квантования. <...> В первом случае рассматривается некорректный, но более удобный с практической точки зрения выбор объема квантования. <...> Это позволяет надеяться на то, что и в других задачах условия выбора объема квантования могут быть более мягкими. <...> Параметрическое рассеяние света В процессе параметрического рассеяния света фотоны накачки распадаются на пары сигнальных (s) и холостых (i ) фотонов с частотами ωp =ωs +ωi. <...> Помимо этого фактически закона сохранения энергии должен сохраняться и импульс, следовательно, волновые векторы подчиняться соотношению (рисунок): kp =ks +ki. <...> Кроме того, существует жесткая связь между поляризациями сигнального и холостого фотонов. <...> Исчезновение фотона накачки описывается оператором уничтожения ∂p, а рождение вместо него сигнального и холостого фотонов — операторами рождения a+ модового гамильтониана взаимодействия процесса s и i <...>