ности управления скоростью осаждения НГ внешним градиентным магнитным полем. <...> ОСАЖДЕНИЕ НГ В ОТСУТСТВИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ высоте z0 с начальной скоростью v0, направленной вдоль вертикальной оси z. <...> Очевидно, что уравнение движения для такой НГ будет иметь вид: Рассмотрим НГ, находящуюся в жидкости на M = –Mg + FApx + Fтр. - z ·· M = πa3ρгр, где a — радиус сферы; FАрх и Fтр — Если НГ имеет сферическую форму, то ее масса -4 3 сила Архимеда и сила вязкого трения. <...> Сила Архимеда в случае сферической формы НГ будет иметь вид: |FАрх| = ρж πa3g, а силу вязкого трения опре-4 3 - делим по формуле Стокса: |Fтр| = 6πηa , где η — динамическая вязкость жидкости. <...> 1 приведены графики зависимостей v(t) и z(t), построенные по формулам (1), для НГ радиусом 0,5 мкм, плотностью 2,25 г/см3, падающей в воде с высоты 0,9 мм на подложку высотой 0,4 мм. <...> Из графика видно, что скорость НГ устанавливается и становится практически постоянной за время порядка 10–6 с. <...> Для выбранных выше параметров время осаждения, согласно формулам (1), будет составлять около 12 мин. <...> ДВИЖЕНИЕ НГ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ В присутствии магнитного поля на НГ будет действовать добавочная пондеромоторная сила так, что уравнение движения примет вид: M = =–Mg + FАрх + Fтр + Fмагн. z ·· Будем рассматривать НГ как магнитный диполь. <...> В этом случае пондеромоторная сила, действующая на нее во внешнем магнитном поле, определяется выражением: Fмагн i = mj ∂Bj ∂xi -------, где по одинаковым индексам подразумевается суммирование. <...> Следовательно, для того чтобы определить силу, необходимо знать магнитный момент частицы и градиент внешнего поля. <...> 1 приведены значения намагниченности насыщения и плотности для различных материалов. <...> Будем считать, что кювета с НГ расположена на оси цилиндрического постоянного магнита, намагниченного вдоль оси z. <...> Если размеры магнита много больше размеров кюветы, составляющих 40 мкм з 40 мкм з 0,5 мм, то поле в ее пределах является <...>