117–120 ЭЛЕКТРОДИНАМИКА И РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН УДК 537.876 УСИЛЕНИЕ ПОВЕРХНОСТНОГО ПЛАЗМОН-ПОЛЯРИТОНА В СТРУКТУРЕ “МЕТАЛЛ–УСИЛИВАЮЩАЯ СРЕДА–ВАКУУМ” © 2017 г. Е. <...> Сущевская, 22 2Московский физико-технический институт (государственный университет), Российская Федерация, 141700 Долгопрудный Московской обл., Институтский пер., 9 3Институт теоретической и прикладной электродинамики РАН, Российская Федерация, 125412 Москва, Ижорская ул., 13 *E-mail: chubchev.evgeniy@physics.msu.ru Поступила в редакцию 05.06.2016 г. Рассмотрено распространение поверхностного плазмона-поляритона в трехслойной системе, состоящей из полупространства, заполненного металлом, слоя усиливающей среды конечной толщины и полупространства, заполненного вакуумом. <...> Показано, что существует оптимальная толщина усиливающего слоя, при которой достигается усиление плазмона в несколько раз большее, чем в случае бесконечной толщины. <...> В частности, возможно получать компенсацию потерь плазмона при меньшей интенсивности накачки, чем требуется при бесконечной толщине усиливающего слоя. <...> DOI: 10.7868/S0033849417020036 Использование поверхностных плазмон-поляритонов для создания элементной базы интегральных схем [1, 2] представляет большой интерес, благодаря возможности локализации света на масштабах, много меньших длины волны [3, 4]. <...> За последние несколько лет были разработаны различные модели плазмонных волноводов и других элементов для плазмонных интегральных схем [5]. <...> Значительной проблемой для практического использования плазмонов являются потери энергии за счет джоулевых потерь в металле из-за ограничения длины распространения плазмона. <...> С помощью усиливающей среды [7–13] можно добиться полной компенсации потерь энергии при распространении плазмона и существенно уменьшить длину волны [14]. <...> Действительно, наличие джоулевых потерь не позволяет получить большое значение константы распространения плазмона, так как кривая дисперсии уходит внутрь светового конуса. <...> При частичной <...>