752–766 2017 c ИССЛЕДОВАНИЕ АНДРЕЕВСКОЙ ПРОВОДИМОСТИ СТРУКТУР СВЕРХПРОВОДНИК–ИЗОЛЯТОР–НОРМАЛЬНЫЙ МЕТАЛЛ А. В. <...> Селиверстов a,b*,М.А.Тарасов c,В. С.Эдельман a** a Институт физических проблем им. <...> В. А. Котельникова Российской академии наук 125009, Москва, Россия Поступила в редакцию 7 октября 2016 г. Исследована андреевская подщелевая проводимость при температурах 0.08–0.2 К для тонкопленочных туннельных структур сверхпроводник (алюминий) – изолятор – нормальный металл (медь, гафний или алюминий, сверхпроводимость которого подавлена подслоем железа). <...> Вольт-амперные характеристики исследованных образцов описываются суммой подщелевого андреевского тока, доминирующего в отсутствие поля при напряжениях на структуре U< (0.2–0.4)∆c/e (∆c — энергетическая щель сверхпроводника) и одночастичного туннельного тока, доминирующего при больших напряжениях. <...> Андреевский ток с точностью измерений 1–2% отвечает формуле In + Is = Kn th(eU/2kTeff)+ +Ks(eU/∆c)/1−eU/∆c, следующей из теории, учитывающей мезоскопические явления, при надлежащем подборе эффективной температуры Teff и не зависящих ни от температуры, ни от магнитного поля параметров Kn и Ks (диффузионное движение электронов соответственно в нормальном металле и сверхпроводнике). <...> Значение Kn по порядку величины соответствует теоретическому, однако значение Ks превышает его в десятки раз. <...> Для структур с медью при T =0.08–0.1 Кв магнитномполе B = 200–300 Гс, параллельном плоскости образца, эффективная температура Teff возрастает до 0.4 К, а в перпендикулярном плоскости образца поле B⊥ ≈ 30 Гс — до 0.17 К. <...> В больших полях не удается надежно выделить андреевскую проводимость на фоне одночастичного тока. <...> ВВЕДЕНИЕ Изучению проводимости туннельных структур сверхпроводник – изолятор – нормальный металл (СИН) посвящено большое число работ. <...> Вызвано это перспективами их использования в качестве низкотемпературных термометров [1, 2], приборов электронного охлаждения [1, 3], чувствительных * В настоящее <...>