Дядькина1, А.В. Ситников 3,Ю.Е.Калинин 3 1 Петербургский институт ядерной физики им. <...> Б.П. Константинова, НИЦ ”Курчатовский институт“, Гатчина, Россия 2 RIKEN Center for Emergent Matter Science, Wako, Japan 3 Воронежский государственный технический университет, Воронеж, Россия E-mail: gerashch@pnpi.spb.ru Поступила в Редакцию 19 мая2016 г. Исследована температурная зависимость продольного электрического сопротивления в многослойных нанокомпозитах [(Co40Fe40B20)34(SiO2)66/C]47, содержащих 47 аморфных бислоев металл−диэлектрик/углерод, полученных ионно-лучевым распылением и различающихся толщиной углеродного слоя. <...> Обнаружено, что ”1/2“, а характеристическая температура линейно зависит от толщины углеродного слоя. <...> Введение Как известно, наногранулированные композиты металл−изолятор представляют собой металлические гранулы, хаотически распределенные в объеме диэлектрической матрицы. <...> Дальнейший прогресс в этой области связан с получением качественных многослойных структур в виде чередующихся слоев магнитного нанокомпозита и немагнитного материала, например, полупроводника [4–11]. <...> Очевидно, что исследование механизмов электронного транспорта в таких системах в зависимости от их морфологии, толщин слоев, размеров гранул, близости к переходу металл−диэлектрик, магнитного поля и температуры имеет первостепенное значение. <...> Как известно (см., например, [12–16]), вблизи перехода металл−диэлектрик в неупорядоченных системах с понижением температуры наблюдается экспоненциальный рост электрического сопротивления, который эмпирически описывается формулой R(T)= R0 exp(Tn/T)n, (1) где R0, Tn, n — модельно-зависимые параметры. <...> Интерпретация этой формулы в модели прыжковой проводимости с переменной длиной прыжка (VRH-проводимость) и слабо меняющейся плотностью локализованных состояний g(E)= g(EF) дается законом 157 проводимость таких многослойных структур имеет прыжковый характер с законом Эфроса−Шкловского Мотта ”1/4“ n = 1/4, Tn ≡ T1/4 = C1g(EF)a3kB−1, C1 = 21, (2) где <...>