Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 634558)
Контекстум
.
Физика плазмы  / №1 2017

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ ВАН КАМПЕНА (200,00 руб.)

0   0
Первый авторИгнатов
Страниц8
ID585774
АннотацияРассматривается построение теории волн Ван Кампена в плазме с произвольной анизотропной функцией распределения. Полученные решения в явном виде выражены через тензор диэлектрической проницаемости. Существуют три типа возмущений, один из которых характеризуется зависимостью частоты от волнового вектора, а для двух других дисперсионное соотношение отсутствует
УДК533.95
Игнатов, А.М. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ ВАН КАМПЕНА / А.М. Игнатов // Физика плазмы .— 2017 .— №1 .— С. 21-28 .— URL: https://rucont.ru/efd/585774 (дата обращения: 18.04.2024)

Предпросмотр (выдержки из произведения)

21–28 КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ В ПЛАЗМЕ УДК 533.95 ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ ВАН КАМПЕНА © 2017 г. А. М. Игнатов Институт общей физики им. <...> Н.И. Пирогова, Москва, Россия e-mail: aign@fpl.gpi.ru Поступила в редакцию 30.04.2016 г. Рассматривается построение теории волн Ван Кампена в плазме с произвольной анизотропной функцией распределения. <...> Полученные решения в явном виде выражены через тензор диэлектрической проницаемости. <...> Существуют три типа возмущений, один из которых характеризуется зависимостью частоты от волнового вектора, а для двух других дисперсионное соотношение отсутствует. <...> Исследованы решения сопряженных уравнений, позволяющие решить начальную задачу. <...> В линейном приближении по полям и возмущениям функции распределения это уравнение в общем случае записывается в виде −+ ∂F()()Ч ∂f ift p ∂ kk c B k() () ( ) − eEv p =− ⋅kv p 1[] k (1) ∂ . p Для простоты здесь речь идет о плазме, состоящей из одного сорта частиц с зарядом и массой e на нейтрализующем фоне с плотностью . <...> В исходном, невозмущенном состоянии функция распределения частиц (в общем случае анизотропная) не зависит от координат и нормироваm F() p на так, что ∫dF() 0npp = . <...> Всюду в этой статье рассматриваются возмущения в виде плоских волн с фиксированным волновым вектором . <...> Как известно, существует два способа решения начальной задачи для уравнений (1), (2) (например, [2–4]). <...> Напомним различие между этими способами на более простом примере потенциальных колебаний, когда влиянием магнитного поля можно пренебречь. <...> Если электрическое поле в (1) имеет видEk ∂ k p ∂ силу уравнения Пуассона однозначно связан с возмущением функции распределения, то уравнение Власова записывается в виде +⋅ . ∂ idf k f ift F 4πe 2 2 =− ⋅ ∂ kp p p kv p p k ∫ () () ( ) () k() Первый способ, восходящий к Власову [5] и Ландау [6], использует преобразование Лапласа или одностороннее преобразование Фурье и обсуждается в большинстве учебников по теории плазмы. <...> > 0 На больших временах решение вида (4) всегда содержит осциллирующие члены, пропорциональные <...>