УДК 535.218 КЛАССИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ НАМАГНИЧЕНИЯ АНИЗОТРОПНОЙ СРЕДЫ ЛИНЕЙНО ПОЛЯРИЗОВАННЫМ СВЕТОВЫМ ИМПУЛЬСОМ С. С. <...> Мармо Воронежский государственный университет Поступила в редакцию 19.09.2014 г. Аннотация: анализ пространственно-временной симметрии процесса намагничения показывает, что линейно поляризованная немонохроматичная волна наводит в анизотропной среде медленно меняющийся (не осциллирующий на частоте порядка несущей) магнитный момент — обратный эффект Фарадея в линейном поле. <...> В рамках классической модели анизотропных гармонических осцилляторов проведен расчет магнитного момента, наводимого световыми импульсами с экспоненциальной, синусоидальной или гауссовой огибающими. <...> Во всех трех случаях магнитный момент имеет медленную составляющую, скорость изменения которой не зависит от несущей частоты, а определяется крутизной огибающей импульса. <...> Тем самым, модельный расчет подтверждает общий результат феноменологического анализа. <...> Ключевые слова: обратный эффект Фарадея, немонохроматичная световая волна, анизотропные среды. <...> Так, монохроматическая волна с электрическим вектором F(r, t) = FRe {eei(kr−ωt)} (1) (F — амплитуда, ω — частота, k — волновой вектор, e — единичный комплексный вектор поляризации волны) наводит в единице объема среды магнитный момент µ = ξχ(ω)F2 ⃝ Мармо С. С., 2014 ВЕСТНИК ВГУ. <...> № 4 c 31 k, (2) С. С. Мармо степень циркулярной поляризации волны, χ(ω) — восприимчивость, описывающая эффект Фарадея (постоянная Верде). <...> Как видно из (2), эффект намагничения исчезает в линейно поляризованном поле: при ξ = 0 вектор намагничения µ = 0. <...> С точки зрения пространственновременной симметрии, анализ которой впервые проведен в [2], обращение ξ в нуль в линейном поле означает, что в задаче исчезает псевдоскалярный параметр, а из оставшихся параметров невозможно скомбинировать T-нечетный аксиальный вектор, каким является вектор намагничения µ (хотя в задаче имеется T-нечетный вектор k). <...> Однако, как показано в [2 <...>