В.А. Комаров «Моделирование проявлений электромагнитно-акустического преобразования в металлах» УДК 620.179.16 В.А. Комаров (Физико-технический университет УрОРАН, Ижевск) E-mail: Komarov@fti.udm.ru МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЯВЛЕНИЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОАКУСТИЧЕСКОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ В МЕТАЛЛАХ 1. <...> Преобразование квазистационарного неоднородного электромагнитного поля в упругие сдвиговые колебания Представлены результаты модельных расчетов, проведенных на основе аналитических исследований, распределений сдвиговых смещений, генерированных с помощью однофазной плоскости с током в хорошо проводящем металле. <...> Рассмотрены распределения вдоль границы раздела сред и по глубине металла. <...> Показано, что область перехода излучения из ближней в переходную зону при электромагнитно-акустическом преобразовании существенно отдалена от границы по сравнению с контактными излучателями. <...> Показано, что при формировании представленных зависимостей основополагающую роль играет спектр пространственных гармоник, формируемых магнитным полем излучателя. <...> Ключевые слова: спектральная модель, квазистационарность, электромагнитное поле, электромагнитноакустическое преобразование, сдвиговые волны, упругие смещения. <...> Одно из первых теоретических описаний генерации продольных волн высокочастотным электромагнитным полем в присутствии тангенциального по отношению к границе раздела сред сильного поляризующего поля дано в работе [1]. <...> Несколько позже появилась работа, касающаяся генерации сдвиговых колебаний в присутствии нормального по отношению к границе раздела сред поляризующего поля [2]. <...> Если в первом случае генерируются только продольные колебания, то во втором возбуждаются только сдвиговые волны, распространяющиеся вдоль оси z и, как следствие, имеющие только одну проекцию смещений: U = −2i k (k qt (k 2 0 ty где k = 0 0 2 0 4 0 + − 0 iqt ) B0z h ()ziq qt ) ρct 2 4 − в 2 0 µ ωσ ; µ = π⋅4 10 7 y exp t , (1) волновые векторы сдвиговых и продольных волн; −1; B z0 – нормальная <...>