T (0) 200 °С между жидкостью из капли и наW ≥ гретой стенкой и последующим развитием неустойчивости поверхности жидкости, прилегающей к паровому слою, и системы волн, вызывающих возникновение конвективной составляющей теплопроводности жидкости. <...> Движение жидкости из капли как целого, возникающее при растекании капли по поверхности нагретой стенки, не может привести к возникновению конвективной составляющей, так как число Рейнольдса шийся жидкости; V (10ч33)м с – скорость жидкости; Re = Vs , где s ≈10 м5− ≈ ν = υ ≈10 6− – кинематическая вязкость, составляет Re 100 330ч , что недостаточно для развития турбулентности, в частности для смоченного режима (при T (0) 200 W < ) °С. <...> В режиме с существованием парового слоя касательное напряжение в жидкости при растекании капли ещё меньше, чем в смоченном, поэтому турбулентность в жидкости также не может развиваться. <...> Таким образом, на экспериментальной основе установлено, что при падении мелких быстрых капель Поступила в редакцию – толщина пленки растекЕСТЕСТВЕННЫЕ НАУКИ. <...> № 3 жидкости на нагретую металлическую стенку в режиме возникновения между жидкостью и нагретой стенкой парового слоя в течение длительного времени фронта падения температуры поверхности нагретой стенки эффективная теплопроводность, определяемая совместным действием молекулярного и конвективного механизмов теплопередачи в слое жидкости, прилегающей к паровой прослойке, может увеличиваться на порядок и более сравнительно со справочным значением для молекулярной теплопроводности. <...> Определение температурных и временных параметров взаимодействия сильно нагретой металлической стенки и мелких быстрых капель // Изв. вузов. <...> 12 марта 2013 г. УДК 550.34.06.013.3 ТРЕНД-АНАЛИЗ СКОРОСТНОГО РАЗРЕЗА ПРИ КАРТИРОВАНИИ «ЖИВУЩИХ» РАЗЛОМОВ В ТРАНЗИТНОЙ ЗОНЕ ФИНСКОГО ЗАЛИВА © 2013 г. Н.В. Глинская, О.Н. Мищенко, Е.В. Бурдакова, В.Н. Морозов Глинская Надежда Викторовна – старший научный сотрудник, ВНИИ Океангеология им. <...> Мищенко <...>