И.А. Кийко, М.А. Наджафов К ПОСТАНОВКЕ ЗАДАЧИ О ФЛАТТЕРЕ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ОБОЛОЧКИ, ВНУТРИ КОТОРОЙ СО СВЕРХЗВУКОВОЙ СКОРОСТЬЮ ПРОТЕКАЕТ ГАЗ В предлагаемой работе приводится выражение для избыточного аэродинамического давления для случаев высокочастотных и низкочастотных колебаний. <...> Задача о флаттере цилиндрической оболочки тонкая цилиндрическая рассматривалась [1-8] в линейной и нелинейной постановках. <...> В большинстве работ, как правило, решаются конкретные задачи в рамках поршневой теории, вопросам более точного определения избыточного давления уделяется недостаточно внимания. <...> В предлагаемой работе приводится выражение для избыточного аэродинамического давления для случаев высокочастотных и низкочастотных колебаний; это выражение существенно уточняет и дополняет известную формулу поршневой теории. <...> Представим себе цилиндрическую поверх=<∞ ; ее часть z∈ занимает оболочка, ность rR , z [] 0, остальная часть поверхности считается жесткой. <...> Внутри этой конструкции в положительном направлении оси z течет газ, невозмущенные параметры которого (в области z 0< ) обозначим 00 0 Mu 00 1=> . a Пусть оболочка совершает колебания с малой амплитудой, это вызовет возмущения потока и возникновение дополнительного давления аэродинамического взаимодействия p∆ ; при постановке задач об устойчивости аэроупругих колебаний определение p∆ составляет основную проблему. <...> Будем считать возмущенное течение потенциальным и обозначим {}0 =∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ — вектор скорости. <...> Определив (9) (7) (8) ρ ,, ,pa u0 — соответственно плотность, давление, скорость звука, скорость потока. <...> На стенках оболочки должно Обратное преобразование проведем отдельно в двух случаях: 1) высокочастотное приближение — параметр волнообразования n величина порядка нескольких n 0= . <...> В первом случае для оценки величины β используем выражение для собственных частот колебаний цилиндрической оболочки [11] ως = π 0 здесь 2 0 jj c h R 1/ 2 (10) форм колебаний <...>