Чаплыгин
К ОБЩЕЙ TE
П
um
КРЫЛА тони мы
высший ВОЕННЫЙ РЕДАКЦИОННЫЙ СОВЕТ
Ъ922 ‚ <...> Общие формулы поддерживающей силы и вращаю` щего момента. <...> Наконец, рассматриваем такое невихревое течение, при котором весь
контур крыла омывается одною на линий тока, имеющей
на этом контуре две точки раздела, в одной из которых
поток набегает, а в другой стекает с крыла. <...> Наконец, на крыле могут существовать точки заострения и в иных местах; B' таких пунктах
скорость течения будет иметь величину бесконечно большую. <...> Предположим сверх того, что ноток покидает крыло
всегда в одной и той же точке, Независимо от угла встречи. <...> ›Область мнимого переменного z, область течения, как
известно, всегда возможно конформно изобразить на верх“ ней полуплоокости мнимого переменного u так, что деичгвительная ось полуплоскости будет соответствовать кон:
туру. крыла. <...> Бесконечно удаленная точка области z при
этом ‚будет отображен n‘ некотором определенном пункте
u=a на полуплоскости; значение `и=а ‚Представляет
__4.__
простой полюс функции в, так как при обходе вокруг этой
точки z должно вернуться к исходной величине
ЕСЛИ так, T0 ВбЛИЗИ полюса МЫ ДОЛЖНЫ ИМЕТЬ:
z A 1 dz A ;=;:D;+f (“ц—00:- ‘д'д&=-—бг:бэ+1д (it—a), - - ‘(U
где а+линейная веничина, А+некоторое комплексное число, а Г—голоморфная функция своего аргумента. <...> Так как на действительной оси
области и `
чр==‚ Сопзп=0, то производная функции
w =’Ф + щ
характеризующей ноток, поджав. быть на указанной оси
всюду реалвна; в точке и=а она должна иметь полюс
второго порядка, так как функцин
dw —1:9‘ '
“a M I
dz
определяющая собою скорость v’ и угол ее 6 с осью по в
области течения, должна в указанной точке иметь` заданд
ное‘ конечное значении: flog-1'90. <...> C подкосом 11,20: chnauaer
логарифшчесная точка функции w, при чем циркуляция"
вокруг этой Tom ”должна быть вещественным <...>