Национальный цифровой ресурс Руконт - межотраслевая электронная библиотека (ЭБС) на базе технологии Контекстум (всего произведений: 634620)
Контекстум
.
Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки  / №2 2010

Сдвиг критической температуры спин-пайерлсовского перехода в системе с примесями (90,00 руб.)

0   0
Первый авторСеменов
АвторыМоливер С.С.
ИздательствоМ.: ПРОМЕДИА
Страниц6
ID269882
АннотацияВычислен сдвиг T[c]/x критической температуры спин-пайерлсовского перехода в квазиодномерном соединении Cu[1-x]Zn[x]GeO[3] при x ‹‹ 1. Проведено сравнение с экспериментом.
УДК536.42
ББК22.375
Семенов, А.Л. Сдвиг критической температуры спин-пайерлсовского перехода в системе с примесями / А.Л. Семенов, С.С. Моливер // Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки .— 2010 .— №2 .— С. 136-141 .— URL: https://rucont.ru/efd/269882 (дата обращения: 20.04.2024)

Предпросмотр (выдержки из произведения)

А. Л. Семенов, С. С. Моливер СДВИГ КРИТИЧЕСКОЙ ТЕМПЕРАТУРЫ СПИН-ПАЙЕРЛСОВСКОГО ПЕРЕХОДА В СИСТЕМЕ С ПРИМЕСЯМИ Аннотация. <...> Вычислен сдвигTc/x критической температуры спинпайерлсовского перехода в квазиодномерном соединении Cu1–xZnxGeO3 при x << 1. <...> The critical temperature shift Tc/x of the spin-Peierls transition in quasione-dimensional material Cu1–xZnxGeO3 were calculated for x << 1. <...> Эксперименты [5, 6] показали, что в Cu1–xZnxGeO3 увеличение относительной концентрации x << 1 немагнитной примеси Zn снижает критическую температуру Tc спин-пайерлсовского фазового перехода с коэффициентомTc/x  –200 K. <...> Соединение CuGeO3 можно рассматривать как совокупность взаимно параллельных цепочек магнитных ионов Cu2+ [2]. <...> (2) здесь b – обменный интеграл для эквидистантной цепочки; R – эффективный радиус волновой функции. <...> Смещение j-го иона цепочки вдоль цепочки при спин-пайерсовском переходе имеет вид uj  R cos  j  , 2 <...> (3) где  – параметр удвоения периода одномерного кристалла, характеризующий величину попарного сближения спинов (параметр порядка спин-пайерл- 136 № 2 (14), 2010 Физико-математические науки. <...> (4) В гамильтониане (1) перейдем от спиновых операторов S j к псевдофермионным aj с помощью преобразования Иордана-Вигнера [4]: a j  K ( j ) S j , a j  K ( j ) S j , <...> Последнее слагаемое в (8), описывающее взаимодействие между бесспиновыми псевдофермионами, появляется благодаря члену с S zj S zj 1 в (1). <...> В простейшем приближении, соответствующем XY модели, этим членом можно пренебречь [10]. <...> Используя метод канонических преобразований Боголюбова [11], гамильтониан (8) приводим к диагональному виду H    k  k k , <...> Спектр (k) (11) при   0 имеет две зоны, нижняя из которых в основном состоянии полностью заполнена, а верхняя – пустая (низкотемпературная спин-пайерлсовская фаза). <...> При   0 спектр (11) представляет собой одну наполовину заполненную зону (высокотемпературная спин-пайерлсовская фаза). <...> В соединении Cu1–xZnxGeO3 немагнитные ионы Zn2+ разбивают цепочку магнитных ионов Cu2+ на несколько более коротких цепочек <...>

Облако ключевых слов *


* - вычисляется автоматически
.
.